Stała psychrometryczna

Stała psychrometryczna $wiąże$ ciśnienie cząstkowe w powietrzu z temperaturą powietrza. Pozwala to na interpolację rzeczywistej prężności pary ze sparowanych odczytów temperatury termometru suchego i mokrego.

${\ Displaystyle \ gamma = {\ Frac {\ lewo (c_ {p} \ prawej) _ {powietrze} * P} {\ lambda _ {v} * MW_ {stosunek}}}}$

${\ Displaystyle \ gamma =}$ stała psychrometryczna [kPa ° C ^-1 ],

P = ciśnienie atmosferyczne [kPa],

${\ Displaystyle \ lambda _ { v}=}$ ciepło utajone parowania wody, 2,45 [MJ kg ⁻¹ ],

$\ Displaystyle c_ {p} =}$ ciepło właściwe powietrza przy stałym ciśnieniu, [MJ kg ^-1 ° C ^-1 ],

${\ Displaystyle MW_ {stosunek} =}$ stosunek masy cząsteczkowej pary wodnej do suchego powietrza = 0,622.

Zarówno $lambda _ {v}$$}$ i . Ponieważ ciśnienie atmosferyczne , P , zależy od wysokości, tak samo zależy $od$ . Na większej wysokości woda paruje i wrze w niższej temperaturze.

Chociaż $\ Displaystyle \ lewo (c_ {p} \ prawej) _ {H_ {2} O}}$ jest stała, zróżnicowany skład powietrza powoduje różne ${\ Displaystyle \ lewo(c_{p}\prawo)_{powietrze}}$ .

Tak więc średnio w danym miejscu lub na danej wysokości stała psychrometryczna jest w przybliżeniu stała. Warto jednak pamiętać, że pogoda ma wpływ zarówno na ciśnienie atmosferyczne, jak i skład.

Oszacowanie ciśnienia pary

Prężność pary nasyconej, $\ Displaystyle e_ {s} = e \ lewo [T_ {mokry} \ prawej]}$ Rzeczywista prężność pary, ${\ Displaystyle e_ {a} = e_ {s} - \ gamma * \ lewo (T_ {suchy} -T_ {mokry} \ prawej)}$

tutaj e[T] to prężność pary w funkcji temperatury, T.

T _dew = temperatura punktu rosy , w której skrapla się woda.

T _wet = temperatura mokrej bańki termometru, z której woda może odparować do powietrza.

T _suchy = temperatura suchej bańki termometru w powietrzu.