Faza Higgsa

W fizyce teoretycznej często ważne jest rozważenie teorii cechowania , która dopuszcza wiele zjawisk fizycznych i „faz”, połączonych przejściami fazowymi , w których można znaleźć próżnię.

Globalne symetrie w teorii cechowania mogą zostać złamane przez mechanizm Higgsa . W bardziej ogólnych teoriach, takich jak te odnoszące się do teorii strun , często istnieje wiele pól Higgsa , które przekształcają się w różne reprezentacje grupy cechowania .

Jeśli przekształcą się w reprezentacji sprzężonej lub podobnej, pierwotna symetria cechowania jest zwykle rozbijana na iloczyn czynników U (1) . Ponieważ U(1) opisuje elektromagnetyzm obejmujący pole kulombowskie, odpowiednia faza nazywana jest fazą kulombowską .

Jeśli pola Higgsa, które indukują spontaniczne łamanie symetrii, przekształcają się w innych reprezentacjach, mechanizm Higgsa często całkowicie rozbija grupę cechowania i nie pozostają żadne czynniki U (1) . W tym przypadku odpowiednie wartości oczekiwanej próżni opisują fazę Higgsa .

Wykorzystując reprezentację teorii cechowania w kategoriach D-bran , na przykład D4-bran w połączeniu z D0-branami, faza Coulomba opisuje D0-brany, które opuściły D4-brany i posiadają własne niezależne symetrie U(1) . Faza Higgsa opisuje D0-brany rozpuszczone w D4-branach jako instantony .