Izotopy flerow

  Izotopy flerow ( 114 Fl)
Główne izotopy Rozkład
obfitość okres półtrwania ( t 1/2 ) tryb produkt
284 fl syn 2,5 ms SF
285 fl syn 100 ms α 281 Cn
286 Fl syn 105 ms 55% α 282 Cn
45% SF
287 fl syn 360 ms α 283 Cn
ε ? 287 Nh
288 Fl syn 660 ms α 284 Cn
289 Fl syn 1,9 sek α 285 Cn
290 Fl syn 19 s? WE 290 Nh
α 286 Cn

Flerow ( 114 Fl) jest pierwiastkiem syntetycznym , dlatego nie można podać standardowej masy atomowej . Podobnie jak wszystkie pierwiastki syntetyczne, nie ma stabilnych izotopów . Pierwszym zsyntetyzowanym izotopem był 289 Fl w 1999 (lub prawdopodobnie 1998). Flerow ma siedem znanych izotopów i prawdopodobnie 2 izomery jądrowe . Najdłużej żyjący izotop to 289 Fl z okresem półtrwania 1,9 sekundy, ale niepotwierdzony 290 Fl może mieć dłuższy okres półtrwania wynoszący 19 sekund.

Lista izotopów

Nuklid
 Z N Masa izotopowa ( Da )
Pół życia
 Tryb rozpadu


Córka izotopu

Wirowanie i parzystość
284 fl 114 170 3.1(13) ust SF (różny) 0+
285 fl 114 171 285.18364(47)# 100
+60 −30 ms 		α 281 Cn 3/2+#
286 Fl 114 172 286.18424(71)# 105
+ 17-13 ms 		α (55%) 282 Cn 0+
SF (45%) (różny)
287 fl 114 173 287.18678(66)# 360
+45 −36 ms 		α 283 Cn
KE? 287 Nh
288 Fl 114 174 288.18757(91)# 653(113) ms α 284 Cn 0+
289 Fl 114 175 289.19042(60)# 2.1(6) ust α 285 Cn 5/2+#
290 Fl 114 176 19 s? WE 290 Nh 0+
α 286 Cn
Ten nagłówek i stopka tabeli:
  1. ^ ( ) – Niepewność (1 σ ) podawana jest w zwięzłej formie w nawiasach po odpowiednich ostatnich cyfrach.
  2. ^ # - Masa atomowa oznaczona #: wartość i niepewność pochodzą nie z danych czysto eksperymentalnych, ale przynajmniej częściowo z trendów z powierzchni masy (TMS).
  3. ^ Tryby rozkładu:
    WE: Wychwytywanie elektronów
    SF: Spontaniczne rozszczepienie
  4. ^ # - Wartości oznaczone # nie pochodzą wyłącznie z danych eksperymentalnych, ale przynajmniej częściowo z trendów sąsiednich nuklidów (TNN).
  5. ^ Ten izotop jest niepotwierdzony
  • Teoretyzuje się, że 298 Fl będzie miało stosunkowo długi okres półtrwania, ponieważ oczekuje się, że N = 184 odpowiada zamkniętej powłoce neutronowej.

Izotopy i właściwości jądrowe

Nukleosynteza

Kombinacje cel-pocisk prowadzące do jąder złożonych Z=114

Poniższa tabela zawiera różne kombinacje celów i pocisków, które mogą być użyte do utworzenia złożonych jąder o liczbie atomowej 114.

Cel Pocisk CN Wynik próby
208 Pb 76 Rdz 284 fl Brak daty
238 U 50 Ti 288 Fl Zaplanowana reakcja
238 U 48 Ti 286 Fl Reakcja jeszcze do próby
244 Pu 48 Ok 292 fl Udana reakcja
242 pu 48 Ok 290 Fl Udana reakcja
240 szt 48 Ok 288 Fl Udana reakcja
239 pu 48 Ok 287 fl Udana reakcja
250 cm 40 Ar 290 Fl Reakcja jeszcze do próby
248 cm 40 Ar 288 Fl Brak daty

Zimna fuzja

Ta sekcja dotyczy syntezy jąder flerowu w tak zwanych „zimnych” reakcjach syntezy jądrowej. Są to procesy, które tworzą jądra złożone przy niskiej energii wzbudzenia (~ 10–20 MeV, stąd „zimne”), co prowadzi do większego prawdopodobieństwa przeżycia po rozszczepieniu. Następnie wzbudzone jądro rozpada się do stanu podstawowego poprzez emisję tylko jednego lub dwóch neutronów.

208 Pb( 76 Ge, x n) 284− x Fl

Pierwszą próbę syntezy flerow w reakcjach zimnej fuzji przeprowadzono w Grand accélérateur national d'ions lourds (GANIL) we Francji w 2003 r. Nie wykryto żadnych atomów, co zapewnia granicę wydajności 1,2 pb. Zespół RIKEN wskazał plany zbadania tej reakcji.

Gorąca fuzja

Ta sekcja dotyczy syntezy jąder flerowu w tak zwanych „gorących” reakcjach syntezy jądrowej. Są to procesy, które tworzą jądra złożone przy wysokiej energii wzbudzenia (~ 40–50 MeV, stąd „gorące”), co prowadzi do zmniejszenia prawdopodobieństwa przeżycia po rozszczepieniu. Następnie wzbudzone jądro rozpada się do stanu podstawowego poprzez emisję 3–5 neutronów. Reakcje syntezy jądrowej wykorzystujące 48 Ca zwykle dają jądra złożone o pośrednich energiach wzbudzenia (~ 30–35 MeV) i są czasami określane jako „ciepłe” reakcje syntezy jądrowej. Prowadzi to częściowo do stosunkowo wysokich wydajności tych reakcji.

248 cm ( 40 Ar, x n) 288- x pł

Jedną z pierwszych prób syntezy pierwiastków superciężkich przeprowadzili Albert Ghiorso i in. oraz Stana Thompsona i in. w 1968 w Lawrence Berkeley National Laboratory przy użyciu tej reakcji. Nie zidentyfikowano żadnych zdarzeń związanych z jądrami superciężkimi; tego oczekiwano, ponieważ jądro złożone 288 Fl (z N = 174) znajduje się dziesięć neutronów przed zamkniętą powłoką przewidywaną przy N = 184. Ta pierwsza nieudana próba syntezy dostarczyła wczesnych wskazówek na temat granic przekroju poprzecznego i okresu półtrwania superciężkich jąder wytwarzanych w reakcjach gorącej syntezy jądrowej.

244 Pu( 48 Ca, x n) 292− x Fl ( x =2,3,4,5)

Pierwsze eksperymenty nad syntezą flerow zespół przeprowadził w Dubnej w listopadzie 1998 r. Udało im się wykryć pojedynczy, długi łańcuch rozpadu, przypisany do 289
Fl . Reakcję powtórzono w 1999 roku i wykryto kolejne dwa atomy flerow. Produkty zostały przypisane do 288
Fl . Zespół dalej badał reakcję w 2002 roku. Podczas pomiaru funkcji wzbudzenia parowania neutronów 3n, 4n i 5n udało im się wykryć trzy atomy 289
Fl , dwanaście atomów nowego izotopu 288
Fl , oraz jeden atom nowego izotopu 287 Fl. W oparciu o te wyniki, pierwszy wykryty atom został wstępnie przypisany do 290
Fl lub 289 m Fl, podczas gdy dwa kolejne atomy zostały ponownie przypisane do 289
Fl i dlatego należą do nieoficjalnego eksperymentu odkrywczego. Próbując zbadać chemię kopernikium jako izotopu 285
Cn , reakcję tę powtórzono w kwietniu 2007 r. Co zaskakujące, PSI-FLNR bezpośrednio wykrył dwa atomy 288
Fl tworząc podstawę do pierwszych badań chemicznych flerow.

W czerwcu 2008 eksperyment powtórzono w celu dalszej oceny składu chemicznego pierwiastka przy użyciu izotopu 289
Fl . Wykryto pojedynczy atom, który wydaje się potwierdzać właściwości pierwiastka przypominające gaz szlachetny.

W okresie od maja do lipca 2009 r. zespół GSI po raz pierwszy zbadał tę reakcję, jako pierwszy krok w kierunku syntezy tennessyny . Zespół był w stanie potwierdzić dane dotyczące syntezy i rozpadu 288
Fl i 289
Fl , wytwarzając dziewięć atomów pierwszego izotopu i cztery atomy drugiego.

242 Pu( 48 Ca, x n) 290− x Fl ( x =2,3,4,5)

Zespół z Dubnej po raz pierwszy zbadał tę reakcję w marcu-kwietniu 1999 roku i wykrył dwa atomy flerow, przypisane do 287 Fl. Reakcję powtórzono we wrześniu 2003 r., aby spróbować potwierdzić dane dotyczące rozpadu 287 Fl i 283 Cn, ponieważ zebrano sprzeczne dane dotyczące 283 Cn (patrz copernicium ). Rosyjscy naukowcy byli w stanie zmierzyć dane dotyczące rozpadu 288 Fl, 287 Fl i nowego izotopu 286 Fl na podstawie pomiarów funkcji wzbudzenia 2n, 3n i 4n.

W kwietniu 2006 r. PSI-FLNR we współpracy wykorzystał tę reakcję do określenia pierwszych właściwości chemicznych kopernikium poprzez wytworzenie 283 Cn jako produktu przeregulowania. W eksperymencie potwierdzającym w kwietniu 2007 r. zespół był w stanie bezpośrednio wykryć 287 Fl, a tym samym zmierzyć pewne wstępne dane dotyczące atomowych właściwości chemicznych flerow.

Zespół z Berkeley, korzystając z separatora wypełnionego gazem Berkeley (BGS), kontynuował badania z wykorzystaniem nowo nabytych celów 242
Pu , próbując w styczniu 2009 r. Zsyntetyzować flerow przy użyciu powyższej reakcji. We wrześniu 2009 roku poinformowali, że udało im się wykryć dwa atomy flerow, jako 287
Fl i 286
Fl , potwierdzając właściwości rozpadu zgłoszone w FLNR, chociaż zmierzone przekroje były nieco mniejsze; jednak statystyki były niższej jakości.

W kwietniu 2009 r. we współpracy Instytutu Paula Scherrera (PSI) i Laboratorium Reakcji Jądrowych Flerova (FLNR) ZIBJ przeprowadzono kolejne badanie chemii flerowu z wykorzystaniem tej reakcji. Wykryto pojedynczy atom 283 Cn.

W grudniu 2010 roku zespół z LBNL ogłosił syntezę pojedynczego atomu nowego izotopu 285 Fl, aw konsekwencji obserwację 5 nowych izotopów pierwiastków potomnych.

239,240 Pu( 48 Ca, x n) 287,288− x Fl ( x =3 dla 239 Pu; x =3, 4 dla 240 Pu)

FLNR planował badanie lekkich izotopów flerow, powstałych w reakcji między 239 Pu lub 240 Pu i 48 Ca: w szczególności oczekiwano, że produkty rozpadu 283 Fl i 284 Fl wypełnią lukę między izotopami lżejszego pierwiastki superciężkie utworzone w wyniku zimnej syntezy jądrowej z celami 208 Pb i 209 Bi oraz te utworzone w wyniku syntezy na gorąco z pociskami 48 Ca. Reakcje te badano w 2015 roku. Jeden nowy izotop znaleziono zarówno w 240 Pu ( 48 Ca,4n) i 239 Pu( 48 Ca,3n), szybko spontaniczne rozszczepienie 284 Fl, dając wyraźne rozgraniczenie ubogiej w neutrony krawędzi wyspy stabilności. Powstały również trzy atomy 285 Fl. Zespół Dubna powtórzył swoje badanie reakcji 240 Pu+ 48 Ca w 2017 roku, obserwując trzy nowe spójne łańcuchy rozpadu 285 Fl, dodatkowy łańcuch rozpadu z tego nuklidu, który może przechodzić przez niektóre stany izomeryczne w swoich córkach, łańcuch, który można przypisać do 287 Fl (prawdopodobnie wynikające z zanieczyszczeń 242 Pu w celu) i niektóre spontaniczne zdarzenia rozszczepienia, z których niektóre mogą pochodzić z 284 Fl, chociaż możliwe są również inne interpretacje, w tym reakcje uboczne obejmujące odparowanie naładowanych cząstek.

Jako produkt rozkładu

Izotopy flerow obserwowano również w rozpadających się łańcuchach livermorium i oganessonu .

Pozostałość po odparowaniu Zaobserwowany izotop Fl
294 zł?? 290 funtów?
293 poz 289 Fl
292 poz 288 Fl
291 poz 287 fl
294 Og, 290 poz 286 Fl

Wycofane izotopy

285 fl

W rzekomej syntezie 293 Og w 1999 r. Izotop 285 Fl został zidentyfikowany jako rozpadający się przy emisji alfa 11,35 MeV z okresem półtrwania 0,58 ms. Twierdzenie zostało wycofane w 2001 roku. Ten izotop został ostatecznie stworzony w 2010 roku, a jego właściwości rozpadu pomogły w sfabrykowaniu wcześniej opublikowanych danych dotyczących rozpadu.

Chronologia odkrycia izotopów

Izotop Odkryto rok Reakcja odkrycia
284 fl 2015
239 Pu( 48 Ca,3n) 240 Pu( 48 Ca,4n)
285 fl 2010 242 Pu( 48Ca ,5n)
286 Fl 2002 249 Cf( 48Ca ,3n)
287 fl 2002 244 Pu( 48Ca ,5n)
288 Fl 2002 244Pu ( 48Ca ,4n)
289 Fl 1999 244 Pu( 48Ca ,3n)
290 funtów? 1998 244Pu ( 48Ca ,2n)

Rozszczepienie jąder złożonych o liczbie atomowej 114

W latach 2000-2004 w Laboratorium Reakcji Jądrowych Flerowa w Dubnej przeprowadzono kilka eksperymentów badających charakterystykę rozszczepienia jądra złożonego 292 Fl. Zastosowana reakcja jądrowa to 244 Pu + 48 Ca. Wyniki ujawniły, w jaki sposób jądra, takie jak to rozszczepienie, rozpadają się głównie poprzez wyrzucanie jąder o zamkniętej powłoce, takich jak 132 Sn (Z=50, N=82). Stwierdzono również, że wydajność dla szlaku syntezy jądrowej i rozszczepienia była podobna między 48 Ca i 58 Fe, co wskazuje na możliwe przyszłe użycie 58 Pociski Fe w formacji pierwiastków superciężkich.

Izomeria jądrowa

289 Fl

W pierwszej zastrzeganej syntezie flerow izotop oznaczony jako 289 Fl rozpadł się, emitując cząstkę alfa o energii 9,71 MeV i czasie życia 30 sekund. Aktywności tej nie zaobserwowano w powtórzeniach bezpośredniej syntezy tego izotopu. Jednak w jednym przypadku z syntezy 293 Lv zmierzono łańcuch rozpadu rozpoczynający się emisją cząstki alfa o energii 9,63 MeV i czasie życia 2,7 minuty. Wszystkie kolejne rozpady były bardzo podobne do obserwowanych z 289 Fl, zakładając, że rozpad macierzysty został pominięty. To zdecydowanie sugeruje, że aktywność powinna być przypisana do poziomu izomerycznego. Brak aktywności w ostatnich eksperymentach wskazuje, że wydajność izomeru wynosi ~20% w porównaniu z domniemanym stanem podstawowym i że obserwacja w pierwszym eksperymencie była szczęśliwa (lub nie, jak wskazuje historia przypadku). Konieczne są dalsze badania, aby rozwiązać te problemy.

Możliwe, że te rozpady są spowodowane 290 Fl, ponieważ energie wiązki w tych wczesnych eksperymentach były ustawione na dość niskim poziomie, wystarczająco niskim, aby kanał 2n był wiarygodny. To przypisanie wymaga postulowania niewykrytego wychwytu elektronów do 290 Nh, ponieważ w przeciwnym razie trudno byłoby wyjaśnić długie okresy półtrwania córek 290 F1 spontanicznemu rozszczepieniu, jeśli wszystkie są parzyste. Sugerowałoby to, że niegdysiejsze izomeryczne 289m Fl, 285m Cn, 281m Ds i 277m Hs są w rzeczywistości 290 pominięto wychwyt elektronów 290 Fl, ponieważ detektory prądu nie są wrażliwe na ten tryb rozpadu), 286 Rg, 282 Mt i spontanicznie rozszczepiający się 278 Bh, tworząc jedne z najbardziej bogatych w neutrony superciężkich izotopów znanych do tej pory: pasuje to dobrze do systematycznego trendu wydłużania okresu półtrwania, gdy neutrony są dodawane do superciężkich jąder w kierunku linii stabilności beta, przy której ten łańcuch zakończyłby się bardzo blisko. Rodzic livermorium może być następnie przypisany do 294 Lv, które miałoby największą liczbę neutronów (178) ze wszystkich znanych jąder, ale wszystkie te przypisania wymagają dalszego potwierdzenia poprzez eksperymenty mające na celu dotarcie do kanału 2n w reakcjach 244 Pu+ 48 Ca i 248 Cm + 48 Ca.

287 fl

W sposób podobny do tego dla 289 Fl, pierwsze eksperymenty z tarczą 242 Pu zidentyfikowały rozpad izotopu 287 Fl poprzez emisję cząstki alfa o energii 10,29 MeV o czasie życia 5,5 sekundy. Córka spontanicznie podzieliła się na całe życie zgodnie z poprzednią syntezą 283 Cn. Od tego czasu obu tych działań nie obserwowano (patrz copernicium ). Korelacja sugeruje jednak, że wyniki nie są przypadkowe i są możliwe dzięki powstawaniu izomerów, których wydajność jest oczywiście zależna od metod produkcji. Konieczne są dalsze badania, aby rozwikłać te rozbieżności. Możliwe jest również, że ta aktywność jest spowodowana wychwytem elektronów reszty 287 Fl i faktycznie pochodzi od 287 Nh i jej córki 283 Rg.

Podsumowanie obserwowanych łańcuchów rozpadu alfa z pierwiastków superciężkich o Z = 114, 116, 118 lub 120 od 2016 r. Przypisania dla nuklidów kropkowanych (w tym wczesne łańcuchy Dubna 5 i 8 zawierające 287 Nh i 290 Nh jako alternatywne wyjaśnienia zamiast izomerii w 287m Fl i 289m Fl) są wstępne.

Wydajności izotopów

Poniższe tabele przedstawiają przekroje poprzeczne i energie wzbudzenia dla reakcji syntezy jądrowej, w wyniku których powstają bezpośrednio izotopy flerow. Dane zaznaczone pogrubioną czcionką reprezentują maksima uzyskane z pomiarów funkcji wzbudzenia. + reprezentuje obserwowany kanał wyjściowy.

Zimna fuzja

Pocisk Cel CN 1n 2n 3n
76 Rdz 208 Pb 284 fl <1,2 pb

Gorąca fuzja

Pocisk Cel CN 2n 3n 4n 5n
48 Ok 242 pu 290 Fl 0,5 pb, 32,5 MeV 3,6 pb, 40,0 MeV 4,5 pb, 40,0 MeV <1,4 pb, 45,0 MeV
48 Ok 244 Pu 292 fl 1,7 pb, 40,0 MeV 5,3 pb, 40,0 MeV 1,1 pb, 52,0 MeV

Obliczenia teoretyczne

Przekroje poprzeczne pozostałości po odparowaniu

Poniższa tabela zawiera różne kombinacje celów i pocisków, dla których obliczenia dostarczyły szacunków wydajności przekroju poprzecznego z różnych kanałów parowania neutronów. Podano kanał o najwyższej oczekiwanej wydajności.

MD = wielowymiarowy; DNS = system dwujądrowy; σ = przekrój poprzeczny

Cel Pocisk CN Kanał (produkt) σ maks Model Ref
208 Pb 76 Rdz 284 fl 1n ( 283 fl) 60 fb DNS
208 Pb 73 Rdz 281 Fl 1n ( 280 fl) 0,2 szt DNS
238 U 50 Ti 288 Fl 2n ( 286 fl) 60 fb DNS
238 U 48 Ti 286 Fl 2n ( 284 fl) 45,1 fb DNS
244 Pu 48 Ok 292 fl 4n ( 288 stóp) 4 szt lekarz medycyny
242 pu 48 Ok 290 Fl 3n ( 287 fl) 3 szt lekarz medycyny
250 cm 40 Ar 290 Fl 4n ( 286 fl) 79,6 fb DNS
248 cm 40 Ar 288 Fl 4n ( 284 fl) 35 kb DNS

Charakterystyka rozpadu

Teoretyczne oszacowanie okresu półtrwania rozpadu alfa izotopów flerowu potwierdza dane eksperymentalne. Przewiduje się , że izotop 298 Fl, który przeżył rozszczepienie, ma okres półtrwania rozpadu alfa około 17 dni.

W poszukiwaniu wyspy stabilności: 298 Fl

Dalsze informacje: Wyspa stabilności

Zgodnie z teorią makroskopowo-mikroskopową (MM), Z = 114 może być kolejną magiczną liczbą sferyczną . W obszarze Z = 114 teoria MM wskazuje, że N = 184 jest kolejną magiczną liczbą neutronów sferycznych i stawia jądro 298 Fl jako silnego kandydata na następne sferyczne jądro podwójnie magiczne , po 208 Pb ( Z = 82, N = 126). Uważa się, że 298 Fl znajduje się w centrum hipotetycznej „ wyspy stabilności”. ” obejmujący dłużej żyjące superciężkie jądra. Jednak inne obliczenia wykorzystujące relatywistyczną teorię średniego pola (RMF) proponują Z = 120, 122 i 126 jako alternatywne liczby magiczne protonów, w zależności od wybranego zestawu parametrów, a niektóre całkowicie pomijają Z = 114 lub N = 184. Możliwe jest również, że zamiast piku na określonej powłoce protonowej istnieje plateau efektów powłoki protonowej od Z = 114–126.

, że wyspa stabilności w pobliżu 298 Fl zwiększy stabilność jąder składowych, zwłaszcza przed spontanicznym rozszczepieniem w wyniku większej wysokości bariery rozszczepienia w pobliżu zamknięcia powłoki. Ze względu na spodziewane wysokie bariery rozszczepienia, każde jądro na tej wyspie stabilności ulegnie rozpadowi wyłącznie w wyniku emisji alfa i jako takie jądro o najdłuższym okresie półtrwania może wynosić 298 Fl; przewidywania dotyczące okresu półtrwania tego jądra wahają się od minut do miliardów lat. Możliwe jednak, że najdłużej żyjące jądro nie jest 298 Fl, a raczej 297 Fl (z N = 183) ma dłuższy okres półtrwania ze względu na niesparowany neutron. Inne obliczenia sugerują, że zamiast tego stabilność osiąga szczyty w beta-stabilnych izotopach darmsztadtu lub kopernikium w pobliżu N = 184 (z okresami półtrwania wynoszącymi kilkaset lat), z flerowem na górnej granicy regionu stabilności.

Dowód na zamkniętą powłokę protonową Z=114

Podczas gdy dowody na istnienie zamkniętych powłok neutronowych można uznać bezpośrednio na podstawie systematycznych zmian wartości Q α dla przejść ze stanu podstawowego do stanu podstawowego, dowody na istnienie zamkniętych powłok protonowych pochodzą z (częściowych) okresów półtrwania spontanicznego rozszczepienia. Takie dane mogą być czasami trudne do wyodrębnienia ze względu na niskie wskaźniki produkcji i słabe rozgałęzienia SF. W przypadku Z=114 dowód na efekt tej proponowanej zamkniętej powłoki pochodzi z porównania par jąder 282 Cn (TSF 1/2 = 0,8 ms) i 286 Fl (T SF 1/2 = 130 ms) i 284 Cn (TSF = 97 ms) i 288 Fl (TSF > 800 ms). Dalsze dowody pochodziłyby z pomiaru częściowych okresów półtrwania SF jąder o Z > 114, takich jak 290 Lv i 292 Og (oba N = 174 izotonów ). Ekstrakcja Z = 114 jest skomplikowana przez obecność dominującego efektu N = 184 w tym regionie.

Trudność syntezy 298 Fl

Bezpośrednia synteza jądra 298 Fl drogą syntezy-odparowania jest niemożliwa przy obecnej technologii, ponieważ żadna kombinacja dostępnych pocisków i celów nie może być użyta do wypełnienia jąder wystarczającą ilością neutronów, aby znaleźć się w obrębie wyspy stabilności, oraz promieniami radioaktywnymi (takimi jak jak 44 S) nie mogą być wytwarzane z wystarczającą intensywnością, aby eksperyment był wykonalny.

Sugerowano, że taki bogaty w neutrony izotop może powstać w wyniku quasi-rozszczepienia (częściowej fuzji, po której następuje rozszczepienie) masywnego jądra. Jądra takie mają tendencję do rozszczepienia z utworzeniem izotopów blisko zamkniętych powłok Z = 20/ N = 20 ( 40 Ca), Z = 50/ N = 82 ( 132 Sn) lub Z = 82/ N = 126 ( 208 Pb/ 209 Bi). Ostatnio wykazano, że reakcje przenoszenia wielu nukleonów w zderzeniach jąder aktynowców (takich jak uran i curium ) mogą być użyte do syntezy bogatych w neutrony superciężkich jąder znajdujących się na wyspie stabilności, zwłaszcza jeśli występują silne efekty powłoki w obszarze Z = 114. Jeśli jest to rzeczywiście możliwe, jedną z takich reakcji może być:


238 92 U
+
238 92 U
→
298 114 Pl
+
178 70 Yb
Pobrano z „ https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Isotopes_of_flerovium&oldid=1136371800 ”