Izotopy telluru

Izotopy telluru ( ₅₂ Te)
Standardowa masa atomowa A r ° (Te)
	127,60 ± 0,03 ; 127,60 ± 0,03 (skrócona) ;

Istnieje 39 znanych izotopów i 17 izomerów jądrowych telluru ( ₅₂ Te) o masach atomowych w zakresie od 104 do 142. Są one wymienione w poniższej tabeli.

Naturalnie występujący na Ziemi tellur składa się z ośmiu izotopów. Stwierdzono, że dwa z nich są radioaktywne : ¹²⁸ Te i ¹³⁰ Te ulegają podwójnemu rozpadowi beta z okresami półtrwania wynoszącymi odpowiednio 2,2 × 10 ²⁴ (2,2 septillionów ) lat (najdłuższy okres półtrwania ze wszystkich nuklidów , które okazały się być radioaktywne) i 8,2×10 ²⁰ (820 kwintylionów ) lat. Najdłużej żyjący sztuczny radioizotop telluru ma ¹²¹ Te z okresem półtrwania około 19 dni. Kilka izomerów jądrowych ma dłuższe okresy półtrwania, z których najdłuższy to ^{121 m} Te z okresem półtrwania 154 dni.

Bardzo długowieczne radioizotopy ¹²⁸ Te i ¹³⁰ Te to dwa najpowszechniejsze izotopy telluru. Spośród pierwiastków z co najmniej jednym stabilnym izotopem tylko ind i ren również mają radioizotop w większej ilości niż stabilny.

Twierdzono, że zaobserwowano wychwyt elektronów ¹²³ Te, ale ostatnie pomiary tego samego zespołu obaliły to. Okres półtrwania ¹²³ Te jest dłuższy niż 9,2 × 10 ¹⁶ lat i prawdopodobnie znacznie dłuższy.

¹²⁴ Te mogą być stosowane jako materiał wyjściowy do produkcji radionuklidów w cyklotronie lub innych akceleratorach cząstek. Niektóre popularne radionuklidy, które można wytworzyć z telluru-124, to jod-123 i jod-124 .

Krótkożyciowy izotop ¹³⁵ Te (okres półtrwania 19 sekund) jest wytwarzany jako produkt rozszczepienia w reaktorach jądrowych. Rozpada się poprzez dwa rozpady beta do ¹³⁵ Xe, najpotężniejszego znanego pochłaniacza neutronów i przyczyny zjawiska dołu jodowego .

Z wyjątkiem berylu , tellur jest najlżejszym pierwiastkiem, który często ulega rozpadowi alfa , przy czym izotopy ^{od 104} Te do ¹⁰⁹ Te ulegają temu rozkładowi. Niektóre lżejsze pierwiastki, a mianowicie te w pobliżu ⁸ Be , mają izotopy z opóźnioną emisją alfa (po emisji protonu lub beta ) jako rzadką gałąź.

Lista izotopów

Nuklid	Z	N	Masa izotopowa ( Da )	Pół życia	Tryb rozpadu	Córka izotopu	Wirowanie i parzystość	Naturalna obfitość (ułamek molowy)
Nuklid	Energia wzbudzenia			Pół życia	Tryb rozpadu	Córka izotopu	Wirowanie i parzystość	Normalna proporcja	Zakres zmienności
¹⁰⁴ Te	52	52		<18 ns	α	¹⁰⁰ Sn	0+
¹⁰⁵ Te	52	53	104.94364(54)#	620(70) ns	α	¹⁰¹ Sn	5/2+#
¹⁰⁶ Te	52	54	105.93750(14)	70(20) µs [70(+20−10) µs]	α	¹⁰² Sn	0+
¹⁰⁷ Te	52	55	106.93501(32)#	3.1 ust. 1 ust	α (70%)	¹⁰³ Sn	5/2+#
¹⁰⁷ Te	52	55	106.93501(32)#	3.1 ust. 1 ust	β ⁺ (30%)	¹⁰⁷ ks	5/2+#
¹⁰⁸ Cz	52	56	107.92944(11)	2.1(1) ust	α (49%)	¹⁰⁴ Sn	0+
					β ⁺ (48,5%)	¹⁰⁸ Św
					β ⁺ , p (2,4%)	¹⁰⁷ Sn
					β ⁺ , α (0,065%)	¹⁰⁴ W
¹⁰⁹ Te	52	57	108.92742(7)	4.6 ust. 3 ust	β ⁺ (86,99%)	¹⁰⁹ Św	(5/2+)
					β ⁺ , p (9,4%)	¹⁰⁸ Sn
					α (7,9%)	¹⁰⁵ Sn
					β ⁺ , α (0,005%)	¹⁰⁵ w
¹¹⁰ Te	52	58	109.92241(6)	18.6(8) ust	β ⁺ (99,99%)	¹¹⁰ Św	0+
¹¹⁰ Te	52	58	109.92241(6)	18.6(8) ust	β ⁺ , p (0,003%)	¹⁰⁹ Sn	0+
¹¹¹ Cz	52	59	110.92111(8)	19.3(4) ust	β ⁺	¹¹¹ Św	(5/2)+#
¹¹¹ Cz	52	59	110.92111(8)	19.3(4) ust	β ⁺ , p (rzadko)	¹¹⁰ Sn	(5/2)+#
¹¹² Cz	52	60	111.91701(18)	2,0(2) min	β ⁺	¹¹² Św	0+
¹¹³ Cz	52	61	112.91589(3)	1,7 ust. 2 min	β ⁺	¹¹³ Św	(7/2+)
¹¹⁴ Cz	52	62	113.91209(3)	15.2(7) min	β ⁺	¹¹⁴ Św	0+
¹¹⁵ Te	52	63	114.91190(3)	5.8(2) min	β ⁺	¹¹⁵ ks	7/2+
^115m1 Te	10(7) keV			6.7(4) min	β ⁺	¹¹⁵ ks	(1/2)+
^115m1 Te	10(7) keV			6.7(4) min	TO	¹¹⁵ Te	(1/2)+
^115m2 Te	280,05(20) keV			7,5(2) µs			11/2-
¹¹⁶ Te	52	64	115.90846(3)	2.49(4) godz	β ⁺	¹¹⁶ ks	0+
¹¹⁷ Te	52	65	116.908645(14)	62 ust. 2 min	β ⁺	¹¹⁷ ks	1/2+
^117m Te	296,1(5) keV			103 ust. 3 ust	TO	¹¹⁷ Te	(11/2-)
¹¹⁸ Cz	52	66	117.905828(16)	6.00(2)d	WE	¹¹⁸ ks	0+
¹¹⁹ Cz	52	67	118.906404(9)	16.05(5) godz	β ⁺	¹¹⁹ Św	1/2+
^119m Te	260,96(5) keV			4.70(4)d	β ⁺ (99,99%)	¹¹⁹ Św	11/2-
^119m Te	260,96(5) keV			4.70(4)d	informatyka (0,008%)	¹¹⁹ Cz	11/2-
¹²⁰ Te	52	68	119.90402(1)	Stabilny obserwacyjnie			0+	9(1)× ^10-4
¹²¹ Cz	52	69	120.904936(28)	19.16(5) d	β ⁺	¹²¹ Sb	1/2+
^121m Te	293,991(22) keV			154(7)d	IT (88,6%)	¹²¹ Cz	11/2-
^121m Te	293,991(22) keV			154(7)d	β ⁺ (11,4%)	¹²¹ Sb	11/2-
¹²² Cz	52	70	121.9030439(16)	Stabilny			0+	0,0255(12)
¹²³ Cz	52	71	122.9042700(16)	Stabilny obserwacyjnie			1/2+	0,0089(3)
^123m Te	247,47(4) keV			119.2(1)d	TO	¹²³ Cz	11/2-
¹²⁴ Te	52	72	123.9028179(16)	Stabilny			0+	0,0474(14)
¹²⁵ Te	52	73	124.9044307(16)	Stabilny			1/2+	0,0707(15)
^125m Te	144,772(9) keV			57.40(15) d	TO	¹²⁵ Te	11/2-
¹²⁶ Te	52	74	125.9033117(16)	Stabilny			0+	0,1884(25)
¹²⁷ Te	52	75	126.9052263(16)	9.35(7) godz	β- ^_	¹²⁷ I	3/2+
^127m Te	88,26(8) keV			109(2)d	IT (97,6%)	¹²⁷ Te	11/2-
^127m Te	88,26(8) keV			109(2)d	β- ⁽ 2,4%)	¹²⁷ I	11/2-
¹²⁸ Te	52	76	127.9044631(19)	2,2(3)×10 ²⁴ y	β ^- β ^-	¹²⁸ Xe	0+	0,3174(8)
^128m Te	2790,7(4) keV			370(30) ns			10+
¹²⁹ Cz	52	77	128.9065982(19)	69,6 ust. 3 min	β- ^_	¹²⁹ I	3/2+
^129m Te	105,50(5) keV			33.6(1)d	β- ⁽ 36%)	¹²⁹ I	11/2-
^129m Te	105,50(5) keV			33.6(1)d	informatyka (64%)	¹²⁹ Cz	11/2-
¹³⁰ Te	52	78	129.9062244(21)	8,2(0,2 (stat.), 0,6 (syst.)) × 10 ²⁰ y	β ^- β ^-	¹³⁰ Xe	0+	0,3408(62)
^130m1 Te	2146,41(4) keV			115 ust. 8 nn			(7)−
^130m2 Te	2661(7) keV			1,90(8) µs			(10+)
^130m3 Te	4375,4(18) keV			261(33) ns
¹³¹ Te	52	79	130.9085239(21)	25,0(1) min	β- ^_	¹³¹ I	3/2+
^131m Te	182,250(20) keV			30(2) godz	β- ⁽ 77,8%)	¹³¹ I	11/2-
^131m Te	182,250(20) keV			30(2) godz	IT (22,2%)	¹³¹ Te	11/2-
¹³² Te	52	80	131.908553(7)	3.204(13) d	β- ^_	¹³² I	0+
¹³³ Te	52	81	132.910955(26)	12,5(3) min	β- ^_	¹³³ ja	(3/2+)
^133m Te	334,26(4) keV			55,4 ust. 4 min	β- ⁽ 82,5%)	¹³³ ja	(11/2-)
^133m Te	334,26(4) keV			55,4 ust. 4 min	IT (17,5%)	¹³³ Te	(11/2-)
¹³⁴ Te	52	82	133.911369(11)	41,8(8) min	β- ^_	¹³⁴ I	0+
^134m Te	1691,34(16) keV			164.1(9) ns			6+
¹³⁵ Te	52	83	134.91645(10)	19.0(2) ust	β- ^_	¹³⁵ I	(7/2-)
^135m Te	1554,88(17) keV			510(20) ns			(19/2-)
¹³⁶ Te	52	84	135.92010(5)	17.63(8) ust	β- ⁽ 98,7%)	¹³⁶ I	0+
¹³⁶ Te	52	84	135.92010(5)	17.63(8) ust	β ^- , n (1,3%)	¹³⁵ I	0+
¹³⁷ Te	52	85	136.92532(13)	2,49 ust. 5 ust	β- ⁽ 97,01%)	¹³⁷ I	3/2-#
¹³⁷ Te	52	85	136.92532(13)	2,49 ust. 5 ust	β ^- , n (2,99%)	¹³⁶ I	3/2-#
¹³⁸ Te	52	86	137.92922(22)#	1.4(4) ust	β- ⁽ 93,7%)	¹³⁸ I	0+
¹³⁸ Te	52	86	137.92922(22)#	1.4(4) ust	β ^- , n (6,3%)	¹³⁷ I	0+
¹³⁹ Te	52	87	138.93473(43)#	500 ms [>300 ns]#	β- ^_	¹³⁹ I	5/2-#
¹³⁹ Te	52	87	138.93473(43)#	500 ms [>300 ns]#	β ^- , rz	¹³⁸ I	5/2-#
¹⁴⁰ Te	52	88	139.93885(32)#	300 ms [>300 ns]#	β- ^_	¹⁴⁰ I	0+
¹⁴⁰ Te	52	88	139.93885(32)#	300 ms [>300 ns]#	β ^- , rz	¹³⁹ I	0+
¹⁴¹ Te	52	89	140.94465(43)#	100 ms [>300 ns]#	β- ^_	¹⁴¹ I	5/2-#
¹⁴¹ Te	52	89	140.94465(43)#	100 ms [>300 ns]#	β ^- , rz	¹⁴⁰ I	5/2-#
¹⁴² Te	52	90	141.94908(64)#	50 ms [>300 ns]#	β- ^_	¹⁴² I	0+
Ten nagłówek i stopka tabeli:

^ ^m Te - wzbudzony izomer jądrowy .
^ ( ) – Niepewność (1 σ ) podawana jest w zwięzłej formie w nawiasach po odpowiednich ostatnich cyfrach.
^ # - Masa atomowa oznaczona #: wartość i niepewność pochodzą nie z danych czysto eksperymentalnych, ale przynajmniej częściowo z trendów z powierzchni masy (TMS).
^ Odważny okres półtrwania - prawie stabilny, okres półtrwania dłuższy niż wiek wszechświata .
^ ^a ^b # - Wartości oznaczone # nie pochodzą wyłącznie z danych eksperymentalnych, ale przynajmniej częściowo z trendów sąsiednich nuklidów (TNN).
^ Tryby rozkładu:

WE: Wychwytywanie elektronów

TO: Przejście izomeryczne

N: Emisja neutronów

P: Emisja protonów
^ Pogrubiony symbol jako córka - produkt córki jest stabilny.
^ ( ) spin value – Wskazuje spin ze słabymi argumentami przypisania.
^ Uważa się, że ulega rozpadowi β ⁺ β ⁺ do ¹²⁰ Sn z okresem półtrwania powyżej 2,2 × 10 ¹⁶ lat
^ ^a ^b ^c ^d Teoretycznie zdolny do spontanicznego rozszczepienia
^ Uważa się, że ulega rozpadowi β ⁺ do ¹²³ Sb z okresem półtrwania powyżej 9,2 × 10 ¹⁶ lat
^ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g Produkt rozszczepienia
^ ^a ^b Pierwotny radionuklid
^ Najdłuższy zmierzony okres półtrwania dowolnego nuklidu
^ Bardzo krótkotrwały produkt rozszczepienia , odpowiedzialny za jamę jodu jako prekursor ¹³⁵ Xe przez ¹³⁵ I

Masy izotopowe z:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), „The N UBASE ocena właściwości jądrowych i rozpadowych” , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 0,001
Składy izotopowe i wzorcowe masy atomowe z:
- de Laeter, Jan Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paweł; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). „Masy atomowe pierwiastków. Przegląd 2000 (raport techniczny IUPAC)” . Chemia czysta i stosowana . 75 (6): 683–800. doi : 10.1351/pac200375060683 .
- Wieser, Michael E. (2006). „Masy atomowe pierwiastków 2005 (raport techniczny IUPAC)” . Chemia czysta i stosowana . 78 (11): 2051–2066. doi : 10.1351/pac200678112051 .
„Wiadomości i uwagi: poprawione standardowe masy atomowe” . Międzynarodowa Unia Chemii Czystej i Stosowanej . 19 października 2005 r.
Dane dotyczące okresu półtrwania, spinu i izomerów wybrane z następujących źródeł.
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), „The N UBASE ocena właściwości jądrowych i rozpadowych” , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 0,001
- Narodowe Centrum Danych Jądrowych . „Baza danych NuDat 2.x” . Narodowe Laboratorium Brookhaven .
- Holden, Norman E. (2004). „11. Tabela izotopów”. W Lide, David R. (red.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (wyd. 85). Boca Raton, Floryda : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .
- Alduino, C.; Alfonso, K.; Artusa, DR; Avignone, FT; Azzolini, O.; banki, TI; Bari, G.; Beeman, JW; Bellini, F. (2017-01-01). „Pomiar okresu półtrwania rozpadu podwójnego beta dwóch neutrin ¹³⁰ Te za pomocą eksperymentu CUORE-0”. Europejski Dziennik Fizyczny C. 77 (1): 13. arXiv : 1609.01666 . Bibcode : 2017EPJC...77...13A . doi : 10.1140/epjc/s10052-016-4498-6 . ISSN 1434-6044 .

[6] Te - wzbudzony izomer jądrowy .

[7] ( ) – Niepewność (1 σ ) podawana jest w zwięzłej formie w nawiasach po odpowiednich ostatnich cyfrach.

[TMS-8] # - Masa atomowa oznaczona #: wartość i niepewność pochodzą nie z danych czysto eksperymentalnych, ale przynajmniej częściowo z trendów z powierzchni masy (TMS).

[9] Odważny okres półtrwania - prawie stabilny, okres półtrwania dłuższy niż wiek wszechświata .

[TNN-10] # - Wartości oznaczone # nie pochodzą wyłącznie z danych eksperymentalnych, ale przynajmniej częściowo z trendów sąsiednich nuklidów (TNN).

[11] Tryby rozkładu:

WE: Wychwytywanie elektronów

TO: Przejście izomeryczne

N: Emisja neutronów

P: Emisja protonów

[12] Pogrubiony symbol jako córka - produkt córki jest stabilny.

[13] ( ) spin value – Wskazuje spin ze słabymi argumentami przypisania.

[15] Uważa się, że ulega rozpadowi β ⁺ β ⁺ do ¹²⁰ Sn z okresem półtrwania powyżej 2,2 × 10 ¹⁶ lat

[SF-16] Teoretycznie zdolny do spontanicznego rozszczepienia

[17] Uważa się, że ulega rozpadowi β ⁺ do ¹²³ Sb z okresem półtrwania powyżej 9,2 × 10 ¹⁶ lat

[FP-18] ^ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g Produkt rozszczepienia

[PN-19] Pierwotny radionuklid

[20] Najdłuższy zmierzony okres półtrwania dowolnego nuklidu

[21] Bardzo krótkotrwały produkt rozszczepienia , odpowiedzialny za jamę jodu jako prekursor ¹³⁵ Xe przez ¹³⁵ I

WE:	Wychwytywanie elektronów
TO:	Przejście izomeryczne
N:	Emisja neutronów
P:	Emisja protonów