Zakręcony sektor

W fizyce teoretycznej skręcony sektor jest podprzestrzenią pełnej przestrzeni Hilberta zamkniętych stanów strun w określonej teorii nad (dobrą) orbitą .

W pierwszym skwantowanym formalizmie teorii strun (lub w dwuwymiarowej konforemnej teorii pola ) przestrzeń docelowa jest orbifoldem M/G, jeśli obserwabli struny są zdefiniowane tylko modulo G. W konsekwencji wartość pola po jednym cyklu dookoła zamknięty łańcuch musi być taki sam, jak jego oryginalna wartość modulo jakiejś transformacji G.

tj. istnieje jakiś taki, że ${\ displaystyle g \ in G}$

${\ Displaystyle X (\ sigma + 2 \ pi, \ tau) = g [X (\ sigma, \ tau)]}$

Dla każdej klasy koniugacji G mamy inny sektor superselekcji (w karcie świata). Klasa koniugacji składająca się z tożsamości daje początek sektorowi nieskręconemu , a wszystkie inne klasy koniugacji tworzą sektory skręcone . Łatwo zauważyć, że ponieważ obserwowalne są tylko modulo G, dwa różne g, które są ze sobą sprzężone , dają początek temu samemu sektorowi.

W drugim formalizmie skwantowanym różne sektory powodują różne projekcje orbifold.