Parzystość G

W fizyce cząstek elementarnych G-parzystość jest multiplikatywną liczbą kwantową , która wynika z uogólnienia C-parzystości na multiplety cząstek.

⁰⁰ C – parzystość dotyczy tylko systemów neutralnych; w pionów tylko π ma C -parzystość. Z drugiej strony oddziaływanie silne nie widzi ładunku elektrycznego , więc nie może rozróżnić π ⁺ , π i π ⁻ . Możemy uogólnić C -parzystość tak, aby odnosiła się do wszystkich stanów ładunku danego multipletu:

{\ Displaystyle {\ mathcal {G}} {\ rozpocząć {pmatrix} \ pi ^ {+} \\\ pi ^ {0} \\ \pi ^{-}\end{pmatrix}}=\eta _{G}{\begin{pmatrix}\pi ^{+}\\\pi ^{0}\\\pi ^{-}\end{ pmatrix}}}

gdzie η _G = ±1 są wartościami własnymi G -parzystości. Operator G jest zdefiniowany jako

{\ Displaystyle {\ mathcal {G}} = {\ mathcal {C}} \, e ^ {(i \ pi I_ {2})}}

gdzie jest operatorem $parzystości$ - , a I ₂ jest operatorem powiązanym z drugą składową izospinowego „ wektora”. G -parzystość jest kombinacją koniugacji ładunku i obrotu π rad (180°) wokół drugiej osi przestrzeni izospinowej. Biorąc pod uwagę, że sprzężenie ładunku i izospin są zachowane przez silne oddziaływania, podobnie G . Oddziaływania słabe i elektromagnetyczne nie są jednak niezmienne w warunkach G -parytet.

Ponieważ parzystość G jest stosowana na całym multiplecie, koniugacja ładunku musi postrzegać multiplet jako jednostkę neutralną. Zatem tylko multiplety o średnim ładunku równym 0 będą stanami własnymi G , to znaczy

{\ Displaystyle {\ bar {Q}} = {\ bar {B}} = {\ bar {Y}} = 0}

(patrz Q , B , Y ).

Ogólnie

{\ Displaystyle \ eta _ {G} = \ eta _ {C} \ (-1) ^ {I}}

gdzie η _C jest wartością własną C -parzystości, a I jest izospinem.

Ponieważ bez względu na to, czy system jest fermionem-antyfermionem, czy bozonem-antybozonem $,$ zawsze równa się $}$ ${\ Displaystyle (-1) ^ {L +$ , mamy

{\ Displaystyle \ eta _ {G} = (-1) ^ {S + L + I} \,}

.

Zobacz też

Model kwarkowy

TD Lee i CN Yang (1956). „Koniugacja ładunku, nowa liczba kwantowa G i zasady selekcji dotyczące układu nukleon-antynukleon”. Il Nuovo Cimento . 3 (4): 749–753. Bibcode : 1956NCim....3..749L . doi : 10.1007/BF02744530 .
Charlesa Goebela (1956). „Zasady selekcji dla NN̅ anihilacji”. fizyka ks . 103 (1): 258–261. Bibcode : 1956PhRv..103..258G . doi : 10.1103/PhysRev.103.258 .