Niestabilność wymiany

Niestabilność wymiany jest rodzajem niestabilności plazmy obserwowanej w energii syntezy magnetycznej , która jest napędzana przez gradienty ciśnienia magnetycznego w obszarach, w których ograniczające pole magnetyczne jest zakrzywione.

Nazwa niestabilności odnosi się do działania plazmy zmieniającej położenie z liniami pola magnetycznego (tj. zamiany linii sił w przestrzeni) bez znaczącego zakłócenia geometrii pola zewnętrznego. Niestabilność powoduje struktur przypominających flety na powierzchni plazmy, a zatem niestabilność jest również znana jako niestabilność fletu . Niestabilność wymiany jest kluczowym problemem w dziedzinie energii syntezy jądrowej , gdzie pola magnetyczne są wykorzystywane do ograniczania plazmy w objętości otoczonej polem.

Podstawowa koncepcja została po raz pierwszy odnotowana w artykule Martina Davida Kruskala i Martina Schwarzschilda z 1954 r ., W którym wykazano, że sytuacja podobna do niestabilności Rayleigha-Taylora w klasycznych płynach istnieje w plazmie ograniczonej magnetycznie . Problem może wystąpić wszędzie tam, gdzie pole magnetyczne jest wklęsłe z plazmą po wewnętrznej stronie krzywej. Edward Teller wygłosił przemówienie na ten temat na spotkaniu w tym samym roku, wskazując, że wydaje się, że dotyczy to większości badanych wówczas urządzeń termojądrowych. Posłużył się analogią gumki na zewnątrz kropli galaretki; istnieje naturalna tendencja do zbijania się pasm i wyrzucania galaretki ze środka.

Większość maszyn tamtej epoki cierpiała z powodu innych niestabilności, które były znacznie silniejsze, i nie można było potwierdzić, czy niestabilność wymiany miała miejsce. Zostało to ostatecznie zademonstrowane ponad wszelką wątpliwość przez radziecką z lusterkiem magnetycznym podczas międzynarodowego spotkania w 1961 roku. Kiedy delegacja USA stwierdziła, że ​​nie widzi tego problemu w swoich lusterkach, zwrócono uwagę, że popełniali błąd w użyciu swojego oprzyrządowania. Kiedy to rozważono, stało się jasne, że eksperymenty w USA również były dotknięte tym samym problemem. Doprowadziło to do serii nowych projektów luster, a także modyfikacji innych projektów, takich jak stellarator , aby dodać ujemną krzywiznę. Miały one pola w kształcie wierzchołków, tak że plazma była zawarta w polach wypukłych, w tak zwanej konfiguracji „studni magnetycznych”.

W nowoczesnych projektach niestabilność wymiany jest tłumiona przez złożone kształtowanie pól. W tokamaka nadal istnieją obszary „złej krzywizny”, ale cząsteczki w plazmie spędzają w tych obszarach tylko krótki czas, zanim zostaną przeniesione do obszaru „dobrej krzywizny”. Współczesne stellaratory używają podobnych konfiguracji, różniących się od tokamaków głównie sposobem tworzenia tego kształtu.

Podstawowy pomysł

Podstawowe lusterko magnetyczne. Linie sił magnetycznych ( zielone ) ograniczają cząsteczki plazmy, powodując ich obracanie się wokół linii ( czarne ). Gdy cząstki zbliżają się do końców lustra, widzą rosnącą siłę skierowaną z powrotem do środka komory. Idealnie byłoby, gdyby wszystkie cząsteczki nadal odbijały się i pozostawały w maszynie.

Magnetyczne systemy ograniczające próbują utrzymać plazmę w komorze próżniowej za pomocą pól magnetycznych. Cząsteczki plazmy są naładowane elektrycznie, a zatem widzą siłę poprzeczną z pola wywołaną siłą Lorentza . Kiedy pierwotny ruch liniowy cząstki zostanie nałożony na tę siłę poprzeczną, jej wypadkowa ścieżka w przestrzeni będzie miała kształt helisy lub korkociągu. Takie pole uwięzi zatem plazmę, zmuszając ją do przepływu wzdłuż linii.

Można wytworzyć pole liniowe za pomocą elektromagnesu w postaci solenoidu owiniętego wokół rurowej komory próżniowej. W tym przypadku plazma będzie krążyć wokół linii biegnących przez środek komory i nie będzie mogła przemieszczać się na zewnątrz w kierunku ścian. To nie ogranicza plazmy wzdłuż długości rury i szybko wypłynie z końców. Projekty, które temu zapobiegały, pojawiły się na początku lat pięćdziesiątych, a eksperymenty rozpoczęły się na dobre w 1953 roku. Jednak wszystkie te urządzenia okazały się przepuszczać plazmę z szybkością znacznie wyższą niż oczekiwano.

W maju 1954 roku Martin David Kruskal i Martin Schwarzschild opublikowali artykuł demonstrujący dwa efekty, które oznaczały, że plazma w polu magnetycznym jest z natury niestabilna. Jeden z dwóch efektów, który stał się znany jako niestabilność załamania , był już widoczny we wczesnych eksperymentach ze skurczem osi Z i występował na tyle wolno, że można go było uchwycić na kliszy filmowej. Temat stabilności natychmiast zyskał na znaczeniu w tej dziedzinie.

Inna niestabilność odnotowana w artykule dotyczyła nieskończonej warstwy plazmy utrzymywanej wbrew grawitacji przez pole magnetyczne. Sugerowało to zachowanie podobne do tego w fizyce klasycznej, gdy jeden ciężki płyn jest wspierany przez lżejszy, co prowadzi do niestabilności Rayleigha-Taylora . Każde małe pionowe zakłócenie w początkowo jednorodnym polu spowodowałoby boczne przyciąganie ładunków przez pole i dalsze zwiększenie początkowego zakłócenia. Ponieważ duże warstwy plazmy nie były powszechne w istniejących urządzeniach, wynik tego efektu nie był od razu oczywisty. Nie minęło dużo czasu, zanim wniosek stał się oczywisty; początkowe zaburzenie spowodowało zakrzywioną granicę między plazmą a polem zewnętrznym, co było nieodłącznym elementem każdego projektu, który miał wypukły obszar w polu.

Uniwersytetu Princeton odbyło się spotkanie wciąż tajnych naukowców z Projektu Sherwood . Edward Teller poruszył temat tej niestabilności i zauważył, że dwa z głównych rozważanych projektów, gwiezdny i zwierciadło magnetyczne , miały duże obszary takiej krzywizny, a zatem należy oczekiwać, że będą z natury niestabilne. Następnie zilustrował to, porównując sytuację do galaretki trzymanej razem za pomocą gumek recepturek ; chociaż taka konfiguracja mogłaby zostać utworzona, każde niewielkie zakłócenie spowodowałoby kurczenie się gumek i wyrzucenie galaretki. Ta zmiana pozycji wydawała się być identyczna w szczególności w przypadku obudowy lustra, w której plazma naturalnie chciała się rozszerzać, podczas gdy pola magnetyczne miały wewnętrzne napięcie.

Takiego zachowania nie zaobserwowano w urządzeniach eksperymentalnych, ale po dokładniejszym rozważeniu sytuacji stało się jasne, że będzie to bardziej oczywiste w obszarach o większej krzywiźnie, a istniejące urządzenia wykorzystywały stosunkowo słabe pola magnetyczne o stosunkowo płaskich polach. Stanowiło to jednak poważny problem; kluczową miarą atrakcyjności projektu reaktora była jego beta , stosunek siły pola magnetycznego do ograniczonej plazmy - wyższa beta oznaczała więcej plazmy dla tego samego magnesu, co było znaczącym czynnikiem kosztowym. Jednak wyższa beta oznaczała również większą krzywiznę w tych urządzeniach, co czyniłoby je coraz bardziej niestabilnymi. Może to zmusić reaktory do pracy przy niskim poziomie beta i być skazane na ekonomiczną nieatrakcyjność.

Gdy skala problemu stała się jasna, zebrani skupili się na pytaniu, czy istnieje jakikolwiek układ, który jest naturalnie stabilny. Jim Tuck był w stanie zapewnić rozwiązanie; koncepcja reaktora płotowego została opracowana jako rozwiązanie innego problemu, bremsstrahlung , ale zwrócił uwagę, że jego układ pola byłby naturalnie stabilny w warunkach przedstawionych w artykule Kruskala / Schwarzschilda. Niemniej jednak, jak Amasa Bishop ;

Sugestia koncepcji płotu nie pomogła jednak rozproszyć atmosfery przygnębienia, jaka zapanowała nad konferencją pod jej koniec. Kryterium stabilności zaproponowane przez Tellera było co prawda niepewne, ale wydawało się przerażająco rozsądne; co być może ważniejsze, postawiło cały program Sherwood twarzą w twarz z problemem, który zagrażał jego istnieniu.

Poprawność uproszczonego modelu została następnie zakwestionowana i doprowadziła do dalszych badań. Odpowiedź pojawiła się na kolejnym spotkaniu w Berkeley w lutym 1955 r., gdzie Harold Grad z New York University , Conrad Longmire z Los Alamos i Edward A. Frieman z Princeton przedstawili niezależne odkrycia, z których wszyscy dowiedli, że efekt był prawdziwy, a co gorsza, należy spodziewać się w każdym beta, a nie tylko wysoka beta. Dalsze prace w Los Alamos wykazały, że efekt powinien być widoczny zarówno w lustrze, jak i gwiazdozbiorze.

Efekt jest najbardziej widoczny w urządzeniu z lusterkiem magnetycznym . Lustro ma pole, które biegnie wzdłuż otwartego środka cylindra i łączy się ze sobą na końcach. W środku komory cząsteczki podążają wzdłuż linii i płyną w kierunku obu końców urządzenia. Tam rosnąca gęstość magnetyczna powoduje, że „odbijają się”, zmieniając kierunek i ponownie płynąc z powrotem do centrum. Idealnie byłoby to utrzymać plazmę zamkniętą w nieskończoność, ale nawet teoretycznie istnieje krytyczny kąt między trajektorią cząstek a osią lustra, pod którym cząstki mogą uciec. Wstępne obliczenia wykazały, że wskaźnik strat w tym procesie byłby na tyle mały, że nie stanowiłby problemu.

W praktyce wszystkie maszyny lustrzane wykazywały współczynnik strat znacznie wyższy niż sugerowały te obliczenia. Niestabilność wymiany była jedną z głównych przyczyn tych strat. Pole lustrzane ma kształt cygara, z rosnącą krzywizną na końcach. Kiedy plazma znajduje się w swoim miejscu projektowym, elektrony i jony są z grubsza wymieszane. Jeśli jednak plazma zostanie przesunięta, niejednorodny charakter pola oznacza, że ​​orbita jonu jest większa promień przenosi je poza obszar uwięzienia, podczas gdy elektrony pozostają w środku. Możliwe, że jon uderzy w ściankę pojemnika, usuwając go z plazmy. Jeśli tak się stanie, zewnętrzna krawędź plazmy jest teraz naładowana ujemnie, przyciągając więcej dodatnio naładowanych jonów, które następnie również uciekają.

Efekt ten pozwala nawet niewielkiemu przemieszczeniu skierować całą masę plazmy na ściany pojemnika. Ten sam efekt występuje w każdym projekcie reaktora, w którym plazma znajduje się w polu o wystarczającej krzywiźnie, która obejmuje zewnętrzną krzywiznę maszyn toroidalnych, takich jak tokamak i stellarator . Ponieważ proces ten jest wysoce nieliniowy, ma tendencję do występowania w odizolowanych obszarach, powodując ekspansję podobną do fletu, w przeciwieństwie do ruchu masowego plazmy jako całości.

Historia

W latach pięćdziesiątych pojawiła się dziedzina teoretycznej fizyki plazmy . Poufne badania wojenne zostały odtajnione i umożliwiły publikację i rozpowszechnianie bardzo wpływowych dokumentów. Świat rzucił się, by skorzystać z ostatnich doniesień na temat energii jądrowej . Chociaż nigdy nie została w pełni zrealizowana, idea kontrolowanej syntezy termojądrowej zmotywowała wielu do odkrywania i badania nowych konfiguracji w fizyce plazmy. Niestabilności nękały wczesne projekty sztucznego uwięzienia plazmy urządzeń i szybko zostały zbadane częściowo jako środek do hamowania efektów. Równania analityczne niestabilności wymiany zostały po raz pierwszy zbadane przez Kruskala i Schwarzschilda w 1954 r. Zbadali oni kilka prostych układów, w tym układ, w którym idealny płyn jest podtrzymywany przez pole magnetyczne wbrew grawitacji (model początkowy opisany w ostatniej sekcji).

W 1958 roku Bernstein wyprowadził zasadę energii, która rygorystycznie dowiodła, że ​​zmiana potencjału musi być większa od zera, aby system był stabilny. Ta zasada energetyczna była niezbędna do ustalenia warunku stabilności dla możliwych niestabilności określonej konfiguracji.

W 1959 roku Thomas Gold próbował wykorzystać koncepcję ruchu wymiennego do wyjaśnienia krążenia plazmy wokół Ziemi, wykorzystując dane z Pioneer III opublikowane przez Jamesa Van Allena . Gold ukuł również termin „ magnetosfera ”, aby opisać „obszar powyżej jonosfery , w którym pole magnetyczne Ziemi ma dominującą kontrolę nad ruchami gazu i szybko naładowanych cząstek ”. Marshall Rosenthal i Conrad Longmire opisali w swoim artykule z 1957 roku, jak rura strumienia w planetarnym polu magnetycznym gromadzi ładunek z powodu przeciwnego ruchu jonów i elektronów w plazmie tła. Gradient, krzywizna i dryfy odśrodkowe wysyłają jony w tym samym kierunku wzdłuż obrotu planetarnego, co oznacza, że ​​po jednej stronie rury strumienia występuje nagromadzenie dodatnie, a po drugiej nagromadzenie ujemne. Rozdzielenie ładunków ustanowiło pole elektryczne przez rurkę strumienia i dlatego dodaje ruch E x B, wysyłając rurkę strumienia w kierunku planety. Mechanizm ten wspiera nasze ramy niestabilności wymiany, co skutkuje wtryskiem mniej gęstego gazu promieniowo do wewnątrz. Od czasu artykułów Kruskala i Schwarzschilda wykonano ogromną ilość prac teoretycznych dotyczących wielowymiarowych konfiguracji, różnych warunków brzegowych i skomplikowanych geometrii .

Badania magnetosfer planetarnych za pomocą sond kosmicznych pomogły w opracowaniu teorii niestabilności wymiennej , zwłaszcza w kompleksowym zrozumieniu ruchów wymiennych w magnetosferach Jowisza i Saturna .

Niestabilność w systemie plazmowym

Najważniejszą właściwością plazmy jest jej stabilność. MHD i wyprowadzone z niego równania równowagi oferują szeroką gamę konfiguracji plazmy, ale stabilność tych konfiguracji nie została zakwestionowana. Mówiąc dokładniej, system musi spełniać prosty warunek

Gdzie ? jest zmianą energii potencjalnej dla stopni swobody. Niespełnienie tego warunku wskazuje, że istnieje stan bardziej preferowany energetycznie. System będzie ewoluował i albo przejdzie w inny stan, albo nigdy nie osiągnie stanu ustalonego. Te niestabilności stanowią wielkie wyzwanie dla tych, którzy chcą stworzyć stabilne konfiguracje plazmy w laboratorium. Jednak dostarczyli nam również narzędzia informacyjnego na temat zachowania plazmy, zwłaszcza w badaniu magnetosfer planetarnych.

Ten proces polega na wstrzyknięciu cieplejszej plazmy o niższej gęstości do zimniejszego obszaru o większej gęstości. Jest to MHD dobrze znanej niestabilności Rayleigha-Taylora . Niestabilność Rayleigha-Taylora występuje na granicy faz, w której ciecz o mniejszej gęstości naciska na ciecz o większej gęstości w polu grawitacyjnym . W podobnym modelu z polem grawitacyjnym niestabilność wymiany działa w ten sam sposób. Jednak w magnetosferach planetarnych dominują siły współrotacyjne, które nieznacznie zmieniają obraz.

Proste modele

Rozważmy najpierw prosty model plazmy podtrzymywanej przez pole magnetyczne B w jednorodnym polu grawitacyjnym g. Dla uproszczenia załóżmy, że energia wewnętrzna układu wynosi zero, tak że równowagę statyczną można uzyskać z równowagi siły grawitacji i ciśnienia pola magnetycznego na granicy plazmy. Zmianę potencjału wyraża więc równanie: ? Jeśli dwie sąsiednie rury strumienia leżących naprzeciwko wzdłuż granicy (jedna rurka płynu i jedna rurka strumienia magnetycznego) są zamienione, element objętości nie zmienia się, a linie pola są proste. Dlatego potencjał magnetyczny nie zmienia się, ale zmienia się potencjał grawitacyjny, ponieważ został przesunięty wzdłuż osi z . Ponieważ zmiana jest ujemna, potencjał maleje.

Malejący potencjał wskazuje na bardziej korzystny energetycznie system, aw konsekwencji na niestabilność. Źródłem tej niestabilności są siły he J × B, które występują na granicy plazmy i pola magnetycznego. Na tej granicy występują niewielkie perturbacje przypominające fale , w których niskie punkty muszą mieć większy prąd niż wysokie punkty, ponieważ w najniższym punkcie więcej grawitacji jest wspierane przeciwko grawitacji. Różnica w prądzie umożliwia gromadzenie się ładunku ujemnego i dodatniego po przeciwnych stronach doliny. Nagromadzenie ładunku wytwarza pole E między wzgórzem a doliną. Towarzyszące dryfty E × B są w tym samym kierunku co tętnienie, wzmacniając efekt. To właśnie fizycznie oznacza ruch „wymiany”.

Te ruchy wymiany występują również w plazmach znajdujących się w układzie o dużej sile odśrodkowej . W cylindrycznie symetrycznym urządzeniu plazmowym promieniowe pola elektryczne powodują szybkie obracanie się plazmy w kolumnie wokół osi. Działając przeciwnie do grawitacji w prostym modelu, siła odśrodkowa przesuwa plazmę na zewnątrz, gdzie na granicy występują perturbacje przypominające fale (czasami nazywane niestabilnościami „fletowymi”). Jest to ważne dla badania magnetosfery, w której siły współrotacyjne są silniejsze niż przeciwna grawitacja planety. W efekcie mniej gęste „bąbelki” w tej konfiguracji wstrzykują się promieniowo do wewnątrz.

Bez grawitacji lub siły bezwładności niestabilności wymiany mogą nadal występować, jeśli plazma znajduje się w zakrzywionym polu magnetycznym. Jeśli założymy, że energia potencjalna jest czysto magnetyczna, to zmiana energii potencjalnej wynosi: . Jeśli płyn jest nieściśliwy , równanie można uprościć do postaci . Ponieważ (w celu utrzymania równowagi ciśnień), powyższe równanie pokazuje, że jeśli system jest niestabilny. Fizycznie oznacza to, że jeśli linie pola są w kierunku obszaru o większej gęstości plazmy, wtedy układ jest podatny na ruchy wymienne. Aby uzyskać bardziej rygorystyczny warunek stabilności, należy uogólnić zakłócenia, które powodują niestabilność. Równanie pędu dla rezystancyjnego MHD jest linearyzowane, a następnie przekształcane w liniowy operator siły . Ze względów czysto matematycznych możliwe jest zatem podzielenie analizy na dwa podejścia: metodę normalną i metodę energetyczną. Metoda trybu normalnego zasadniczo szuka trybów własnych i częstotliwości własne oraz zsumowanie rozwiązań w celu utworzenia rozwiązania ogólnego. Metoda energetyczna jest podobna do prostszego podejścia opisanego powyżej, gdzie znajduje się dowolne dowolne zaburzenie w celu utrzymania warunku. Te dwie metody nie wykluczają się i mogą być stosowane razem w celu ustalenia wiarygodnej diagnozy stabilności.

Obserwacje w kosmosie

Najsilniejszym dowodem na wymienny transport plazmy w dowolnej magnetosferze jest obserwacja zdarzeń wtrysku. Rejestracja tych zdarzeń w magnetosferach Ziemi, Jowisza i Saturna jest głównym narzędziem interpretacji i analizy ruchu wymiany.

Ziemia

Chociaż statki kosmiczne orbicie Ziemi od lat 60 . Analiza wykazała, że ​​częste wstrzykiwanie chmury gorącej plazmy do wewnątrz podczas podburzy w zewnętrznych warstwach magnetosfery . Zastrzyki występują głównie na półkuli nocnej i są związane z depolaryzacją neutralnej konfiguracji warstw w regionach ogona magnetosfery. Ten artykuł sugeruje następnie, że region ogona magnetycznego Ziemi jest głównym mechanizmem, w którym magnetosfera przechowuje i uwalnia energię poprzez mechanizm wymiany. Stwierdzono również, że niestabilność wymiany ma czynnik ograniczający plazmapauzy po stronie nocnej [Wolf i in. 1990]. W tym artykule stwierdzono, że plazmapauza znajduje się w pobliżu orbity geosynchronicznej w którym potencjał odśrodkowy i grawitacyjny dokładnie się znoszą. Ta gwałtowna zmiana ciśnienia plazmy związana z przerwą plazmy umożliwia tę niestabilność. Obróbka matematyczna porównująca tempo wzrostu niestabilności z grubością granicy plazmapauzy ujawniła, że ​​niestabilność wymiany ogranicza grubość tej granicy.

Jowisz

Niestabilność wymiany odgrywa główną rolę w promieniowym transporcie plazmy w torusie plazmy Io na Jowiszu. Pierwsze dowody na to zachowanie opublikowali Thorne i in. w którym odkryli „anomalne sygnatury plazmy” w torusie Io magnetosfery Jowisza. Korzystając z danych z detektora cząstek energetycznych (EPD) sondy kosmicznej Galileo , w badaniu przyjrzano się jednemu konkretnemu zdarzeniu. W Thorne i in. doszli do wniosku, że te zdarzenia miały różnicę gęstości wynoszącą co najmniej współczynnik 2, skalę przestrzenną km i prędkość do wewnątrz około km / s. Wyniki te potwierdzają teoretyczne argumenty przemawiające za transportem przesiadkowym.

Później odkryto i przeanalizowano więcej zdarzeń zastrzyków z Galileo. Mauk i in. użył ponad 100 zastrzyków Jowisza, aby zbadać, w jaki sposób te zdarzenia zostały rozproszone w energii i czasie. Podobnie jak w przypadku zastrzyków Ziemi, wydarzenia często były skupione w czasie. Autorzy doszli do wniosku, że wskazuje to, że zdarzenia wtrysku zostały wywołane przez wiatr słoneczny aktywność przeciwko magnetosferze Jowisza. Jest to bardzo podobne do zjawisk wtrysku burzy magnetycznej na Ziemi. Stwierdzono jednak, że zastrzyki Jowisza mogą występować we wszystkich lokalnych pozycjach czasowych, a zatem nie mogą być bezpośrednio związane z sytuacją w magnetosferze Ziemi. Chociaż zastrzyki z Jowisza nie są bezpośrednim odpowiednikiem zastrzyków z Ziemi, podobieństwa wskazują, że proces ten odgrywa istotną rolę w magazynowaniu i uwalnianiu energii. Różnica może polegać na obecności Io w układzie Jowisza. Io jest dużym producentem masy plazmy ze względu na swoją aktywność wulkaniczną. To wyjaśnia, dlaczego większość ruchów wymiany jest widoczna w małym promieniowym zakresie w pobliżu Io.

Saturn

Niedawne dowody ze statku kosmicznego Cassini potwierdziły, że ten sam proces wymiany występuje na Saturnie. W przeciwieństwie do Jowisza, zdarzenia zdarzają się znacznie częściej i wyraźniej. Różnica polega na konfiguracji magnetosfery. Ponieważ grawitacja Saturna jest znacznie słabsza, gradient/ krzywizna dryfuje dla danej energii cząstki i wartości L jest około 25 razy szybszy. Magnetosfera Saturna zapewnia znacznie lepsze środowisko do badania niestabilności wymiany w tych warunkach, mimo że proces ten jest niezbędny zarówno na Jowiszu, jak i na Saturnie. W studium przypadku jednego zdarzenia wstrzyknięcia, Cassini Plasma Spectrometer (CAPS) wytworzył charakterystyczne promieniowe profile gęstości plazmy i temperatur cząstek plazmy, co umożliwiło również obliczenie pochodzenia wstrzyknięcia i radialnej prędkości propagacji. Gęstość elektronów wewnątrz zdarzenia została obniżona o czynnik około 3, temperatura elektronów było o rząd wielkości wyższe niż tło, a pole magnetyczne nieznacznie wzrosło. W badaniu wykorzystano również model rozkładów kątów nachylenia, aby oszacować, że zdarzenie powstało między ${\ displaystyle 9 <L <11}$ i miało prędkość radialną około 260 + 60/-70 km / s. Wyniki te są podobne do omówionych wcześniej wyników Galileo. Podobieństwa sugerują, że procesy Saturna i Jowisza są takie same.

Zobacz też

• Stabilność osocza
• Lusterko magnetyczne
• Moc fuzji