Selenit tlenku miedzi
| Identyfikatory | |
|---|---|
|
Model 3D ( JSmol )
|
|
|
|
|
|
| Nieruchomości | |
| Cu2OSeO3 _ _ _ | |
| Masa cząsteczkowa | 270,059 g/mol |
| Wygląd | Zielone dwunastościenne kryształy |
| Gęstość | 5,1 g/cm 3 |
| Przerwa pasmowa | 2,5 eV |
| Przewodność cieplna | 400 W/(m·K) (9 K) |
|
Współczynnik załamania światła ( n D )
|
3,8 (100 K, 1 kHz) |
| Struktura | |
| Sześcienny | |
| S.2 1 3, #198 , cP56 | |
|
a = 0,8924 nm
|
|
|
Jednostki wzoru ( Z )
|
8 |
|
O ile nie zaznaczono inaczej, dane podano dla materiałów w stanie normalnym (przy 25°C [77°F], 100 kPa).
|
|
Selenit tlenku miedzi jest związkiem nieorganicznym o wzorze chemicznym Cu 2 OSeO 3 . Jest to materiał izolujący elektrycznie, piezoelektryczny i piezomagnetyczny , który staje się ferrimagnesem po schłodzeniu poniżej 58 K. Od 2021 r. Cu 2 OSeO 3 jest jedynym materiałem izolacyjnym, w którym znajdują się pola magnetyczne .
Synteza
Cu 2 OSeO 3 można hodować przez ogrzewanie mieszaniny molowej 2:1 proszków CuO i SeO 2 w temperaturze 600°C przez 12 godzin w próżni. Można je przekształcić w oliwkowozielone monokryształy ok. 4 mm przez chemiczny transport oparów . NH4CI ; jako środek transportujący stosuje się sublimuje w temperaturze 340 °C, dając gazy NH 3 i HCl.
Struktura
Cu 2 OSeO 3 mają sześcienną, zniekształconą strukturę pirochloru zbudowaną z jednostek Cu 4 O i SeO 3 . Spiny trzech jonów Cu 2+ w każdym czworościanie (miejsca Cu1) są wyrównane, podczas gdy spin Cu2 jest skierowany w przeciwnym kierunku, co skutkuje uporządkowaniem ferrimagnetycznym. Spiralny spin i tekstury skyrmionu pojawiają się przy niskich polach magnetycznych z powodu interakcji Dzyaloshinskii-Moriya .
Nieruchomości
Cu 2 OSeO 3 jest ferrimagnesem i wszystkie jego właściwości poniżej temperatury Curie silnie zależą od pola magnetycznego. Wraz ze wzrostem pola, jego tekstura wirowania zmienia się z pasków spiralnych na paski stożkowe lub skyrmiona , a następnie na „spolaryzowaną polem”, tj. wyrównanie ferrimagnetyczne. Przewodność cieplna osiąga szczyty około 9 K przy wartości ok. 400 W/(m·K). Stała tłumienia magnetyzacji wynosi 1 × 10-4 przy 5 K. Wartość ta jest tylko 4 razy większa niż w przypadku granatu itrowo-żelazowego , który ma najniższą wartość tłumienia magnetyzacji spośród wszystkich materiałów. Ta właściwość jest korzystna w zastosowaniach elektronicznych o wysokiej częstotliwości, ponieważ powoduje wytwarzanie ciepła indukowanego niskim prądem.