Lista równań elektromagnetyzmu

Ten artykuł podsumowuje równania w teorii elektromagnetyzmu .

Definicje

Siła Lorentza działająca na naładowaną cząstkę (o ładunku q ) w ruchu (prędkość v ), używana jako definicja pola E i pola B .

₀ Tutaj indeksy dolne e i m są używane do rozróżnienia między ładunkami elektrycznymi i magnetycznymi . Definicje monopoli mają znaczenie teoretyczne, chociaż rzeczywiste dipole magnetyczne można opisać za pomocą sił biegunów. Istnieją dwie możliwe jednostki siły monopolu, Wb (Weber) i Am (Amperometr). Analiza wymiarowa pokazuje, że stosunek ładunków magnetycznych do siebie wynosi q _m (Wb) = μ q _m (Am).

Ilości początkowe

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Jednostki SI	Wymiar
Ładunek elektryczny	q mi , q , Q	C = Jak	[TO]
monopolu , ładunek magnetyczny	q m , sol , s	Wb lub Am	[L] 2 [M][T] −2 [I] −1 (Wb) [I][L] (Jestem)

Wielkości elektryczne

Ciągła dystrybucja ładunku. Gęstość ładunku objętościowego ρ to ilość ładunku na jednostkę objętości (sześcian), gęstość ładunku powierzchniowego σ to ilość ładunku na jednostkę pola powierzchni (okrąg) z normalną jednostkową zewnętrzną n̂ , d to moment dipolowy między dwoma ładunkami punktowymi, gęstość objętościowa to jest gęstość polaryzacji P . Wektor położenia r jest punktem do obliczenia pola elektrycznego ; r′ jest punktem w naładowanym obiekcie.

W przeciwieństwie do silnej analogii między (klasyczną) grawitacją a elektrostatyką , nie ma analogów „środka ładunku” ani „środka przyciągania elektrostatycznego”.

Transport elektryczny

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Liniowa, powierzchniowa, objętościowa gęstość ładunku	λ e dla liniowego, σ e dla powierzchni, ρ e dla objętości.	${\ Displaystyle q_ {e} = \ int \ lambda _ {e} \ operatorname {d} \ ell}$ ${\ Displaystyle q_ {e} = \ iint \ sigma _ {e} \ operatorname {d} S}$ ${\ Displaystyle q_ {e} = \ iiint \ rho _ {e} \ operatorname {d} V}$	do m - n , n = 1, 2, 3	[I][T][L] - rz
Pojemność	C	${\ Displaystyle C = \ operatorname {d} q / \ operatorname {d} V \, \!}$ V = napięcie, nie objętość.	F = CV -1	[I] 2 [T] 4 [L] −2 [M] −1
Prąd elektryczny	I	${\ Displaystyle I = \ operatorname {d} q / \ operatorname {d} t \, \!}$	A	[I]
Gęstość prądu elektrycznego	J	${\ Displaystyle I = \ mathbf {J} \ cdot \ operatorname {d} \ mathbf {S}}$	m -2	[I][L] -2
Gęstość prądu przesunięcia	J d	${\ Displaystyle \ mathbf {J} _ {\ operatorname {d}} = \ epsilon _ {0} \ lewo (\ częściowe \ mathbf {E} /\częściowe t\right)=\częściowe \mathbf {D} /\częściowe t\,\!}$	m -2	[I][L] -2
Gęstość prądu konwekcyjnego	jc _	${\ Displaystyle \ mathbf {J} _ {\ operatorname {c}} = \ rho \ mathbf {v} \, \!}$	m -2	[I][L] -2

Pola elektryczne

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Pole elektryczne , natężenie pola, gęstość strumienia, gradient potencjału	mi	${\ Displaystyle \ mathbf {E} = \ mathbf {F} / q \, \!}$	NC -1 = Vm -1	[M][L][T] −3 [I] −1
Strumień elektryczny	Φ E	${\ Displaystyle \ Phi _ {E} = \ int _ {S} \ mathbf {E} \ cdot \ operatorname {d} \ mathbf {A} \, \!}$	Nm 2 do- 1	[M][L] 3 [T] −3 [I] −1
Absolutna przenikalność ;	ε	${\ Displaystyle \ epsilon = \ epsilon _ {r} \ epsilon _ {0} \, \!}$	Fm- 1	[Ja] 2 [T] 4 [M] −1 [L] −3
Elektryczny moment dipolowy	P	${\ Displaystyle \ mathbf {p} = q \ mathbf {a} \, \!}$ a = separacja ładunków skierowana od ładunku -ve do ładunku +ve	Cm	[I][T][L]
Polaryzacja elektryczna, gęstość polaryzacji	P	${\ Displaystyle \ mathbf {P} = \ operatorname {d} \ langle \ mathbf {p} \ rangle / \ operatorname {d} V \, \!}$	Cm -2	[I][T][L] -2
Pole przesunięcia elektrycznego , gęstość strumienia	D	${\ Displaystyle \ mathbf {D} = \ epsilon \ mathbf {E} = \ epsilon _ {0} \ mathbf {E} + \ mathbf {P} \,}$	Cm -2	[I][T][L] -2
Strumień przemieszczenia elektrycznego	Φ D	${\ Displaystyle \ Phi _ {D} = \ int _ {S} \ mathbf {D} \ cdot \ operatorname {d} \ mathbf {A} \, \!}$	C	[TO]
Absolutny potencjał elektryczny , potencjał skalarny EM względem punktu ${\ displaystyle r_ {0} \, \!}$ Teoretyczne: ${\ Displaystyle r_ {0} = \ infty \, \!}$ Praktyczne: ${\ Displaystyle r_ {0} = R _ {\ operatorname {ziemia}} \, \! }$ (promień Ziemi)	φ, V	${\ Displaystyle V = - {\ Frac {W _ {\ infty r}} {q}} =-{\frac {1}{q}}\int _{\infty}^{r}\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =-\int _{r_{1} }^{r_{2}}\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} \,\!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Napięcie , różnica potencjałów elektrycznych	Δ φ , Δ V	${\ Displaystyle \ Delta V = - {\ Frac {\ Delta W} {q} }=-{\frac {1}{q}}\int _{r_{1}}^{r_{2}}\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =-\int _{r_{1}}^{r_{2}}\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} \,\!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1

Wielkości magnetyczne

Transport magnetyczny

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Liniowa, powierzchniowa, objętościowa gęstość biegunów	λ m dla liniowego, σ m dla powierzchni, ρ m dla objętości.	${\ Displaystyle q_ {m} = \ int \ lambda _ {m} \ operatorname {d} \ ell}$ ${\ Displaystyle q_ {m} = \ iint \ sigma _ {m} \ operatorname {d} S}$ ${\ Displaystyle q_ {m} = \ iiint \ rho _ {m} \ operatorname {d} V}$	Wb m - n ZA m (− n + 1) , n = 1, 2, 3	[L] 2 [M][T] −2 [I] −1 (Wb) [I][L] (Jestem)
Prąd monopolowy	ja m	${\ Displaystyle I_ {m} = \ operatorname {d} q_ {m} / \ operatorname {d} t \, \!}$	Wb s −1 ms -1	[L] 2 [M][T] −3 [I] −1 (Wb) [I][L][T] -1 (przed południem)
Gęstość prądu monopolowego	J m	$\ Displaystyle I = \ iint \ mathbf {J} _ {\ operatorname {m}} \ cdot \ operatorname {d} \ mathbf {A}}$	Wb s −1 m −2 A m −1 s −1	[M][T] −3 [I] −1 (Wb) [I][L] −1 [T] −1 (Am)

Pola magnetyczne

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Pole magnetyczne , natężenie pola, gęstość strumienia, pole indukcyjne	B	${\ Displaystyle \ mathbf {F} = q_ {e} \ lewo (\ mathbf {v} \ razy \ mathbf {B} \ prawej) \, \!}$	T = NA -1 m -1 = Wbm -2	[M][T] −2 [I] −1
Potencjał magnetyczny , potencjał wektorowy EM	A	${\ Displaystyle \ mathbf {B} = \ nabla \ razy \ mathbf {A}}$	Tm = NA -1 = Wbm3	[M][L][T] −2 [I] −1
Strumień magnetyczny	Φ B	${\ Displaystyle \ Phi _ {B} = \ int _ {S} \ mathbf {B} \ cdot \ operatorname {d} \ mathbf {A} \, \!}$	Wb = Tm2	[L] 2 [M][T] −2 [I] −1
Przepuszczalność magnetyczna	${\ Displaystyle \ mu \, \!}$	${\ Displaystyle \ mu \ = \ mu _ {r} \ \ mu _ {0} \, \!}$	V·s·A -1 ·m -1 = N·A -2 = T·m·A -1 = Wb·A -1 ·m -1	[M][L][T] −2 [I] −2
Moment magnetyczny , magnetyczny moment dipolowy	m , μ b , Π	Możliwe są dwie definicje: używając sił biegunów, ${\ Displaystyle \ mathbf {m} = q_ {m} \ mathbf {a} \, \!}$ przy użyciu prądów: ${\ Displaystyle \ mathbf {m} = NIA \ mathbf {\ kapelusz {n}} \, \!}$ a = separacja biegunów N to liczba zwojów przewodnika	m 2	[Ja][L] 2
Namagnesowanie	M	${\ Displaystyle \ mathbf {M} = \ operatorname {d} \ langle \ mathbf {m} \ rangle / \ operatorname {d} V \, \!}$	m -1	[I] [L] −1
pola magnetycznego (natężenie pola AKA)	H	Możliwe są dwie definicje: najczęściej: ${\ Displaystyle \ mathbf {B} = \ mu \ mathbf {H} = \ mu _ {0} \ lewo (\ mathbf {H} + \ mathbf {M } \Prawidłowy)\,}$ używając mocnych biegunów, ${\ Displaystyle \ mathbf {H} = \ mathbf {F} / q_ {m} \,}$	m -1	[I] [L] −1
Natężenie namagnesowania , polaryzacja magnetyczna	ja , j	${\ Displaystyle \ mathbf {I} = \ mu _ {0} \ mathbf {M} \, \!}$	T = NA -1 m -1 = Wbm -2	[M][T] −2 [I] −1
Indukcyjność własna	Ł	Możliwe są dwie równoważne definicje: ${\ Displaystyle L = N \ lewo (\ operatorname {d} \ Phi / \ operatorname {d} ja \ prawo) \, \!}$ ${\ Displaystyle L \ lewo (\ operatorname {d} ja / \ operatorname {d} t \ prawo) = -NV \, \!}$	H = Wb A -1	[L] 2 [M] [T] −2 [I] −2
Indukcyjność wzajemna	M	Ponownie możliwe są dwie równoważne definicje: ${\ Displaystyle M_ {1} = N \ lewo (\ operatorname {d} \ Phi _ {2} / \ operatorname {d} I_ {1} \ prawo) \ ,\!}$ ${\ Displaystyle M \ lewo (\ operatorname {d} I_ {2} / \ operatorname {d} t \ prawej) = - NV_ {1} \, \! }$ Indeksy dolne 1,2 odnoszą się do dwóch przewodników/cewek indukcyjnych wzajemnie indukujących napięcie/łączących przez siebie strumień magnetyczny. Można je wymienić na wymagany przewodnik/cewkę; ${\ Displaystyle M_ {2} = N \ lewo (\ operatorname {d} \ Phi _ {1} / \ operatorname {d} I_ {2} \ prawo) \ \!}$${\ Displaystyle M \ lewo (\ operatorname {d} I_ {1} / \ operatorname {d} t \ prawej) = - NV_ {2} \,\!}$	H = Wb A -1	[L] 2 [M] [T] −2 [I] −2
Współczynnik żyromagnetyczny (dla naładowanych cząstek w polu magnetycznym)	γ	${\ Displaystyle \ omega = \ gamma B \, \!}$	Hz T -1	[M] −1 [T][I]

Obwody elektryczne

Obwody prądu stałego, definicje ogólne

Główny artykuł: prąd stały

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Napięcie na zaciskach dla Zasilacz	V ter		V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Napięcie obciążenia dla obwodu	obciążenie V		V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Rezystancja wewnętrzna zasilacza	R wew	${\ Displaystyle R _ {\ operatorname {int}} = V _ {\ operatorname {ter}} / ja \, \!}$	Ω = VA -1 = J s do -2	[M][L] 2 [T] −3 [I] −2
Rezystancja obciążenia obwodu	R wew	${\ Displaystyle R _ {\ operatorname {ext}} = V _ {\ operatorname {obciążenie}} / ja \, \!}$	Ω = VA -1 = J s do -2	[M][L] 2 [T] −3 [I] −2
Siła elektromotoryczna (emf), napięcie w całym obwodzie, w tym zasilacz, komponenty zewnętrzne i przewodniki	mi	${\ Displaystyle {\ mathcal {E}} = V _ {\ operatorname {ter}} + V _ {\ operatorname {obciążenie}} \, \!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1

Obwody prądu przemiennego

Główne artykuły: Prąd przemienny i rezonans

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Rezystancyjne napięcie obciążenia	V R	${\ Displaystyle V_ {R} = I_ {R} R \ \!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Napięcie obciążenia pojemnościowego	V C	$\ Displaystyle V_ {C} = I_ {C} X_ {C} \, \!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Napięcie obciążenia indukcyjnego	V L	${\ Displaystyle V_ {L} = I_ {L} X_ {L} \, \!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Reaktancja pojemnościowa	X C	${\ Displaystyle X_ {C} = {\ Frac {1} {\ omega _ {\ operatorname {d}} C}} \, \!}$	Ω −1 m −1	[Ja] 2 [T] 3 [M] −2 [L] −2
Reaktywność indukcyjna	X l	${\ Displaystyle X_ {L} = \ omega _ {d} L \, \!}$	Ω −1 m −1	[Ja] 2 [T] 3 [M] −2 [L] −2
Impedancja elektryczna AC	Z	${\ Displaystyle V = IZ \, \!}$ ${\ Displaystyle Z = {\ sqrt {R ^ {2} + \ lewo (X_ {L} -X_ {C} \ prawej) ^ {2}}} \ ,\!}$	Ω −1 m −1	[Ja] 2 [T] 3 [M] −2 [L] −2
Stała fazowa	δ, φ	${\ Displaystyle \ tan \ phi = {\ Frac {X_ {L} -X_ {C}} {R}} \, \!}$	bezwymiarowy	bezwymiarowy
Prąd szczytowy AC	I0	${\ Displaystyle I_ {0} = ja _ {\ operatorname {rms}} {\ sqrt {2}} \, \!}$	A	[I]
Średni prąd kwadratowy prądu zmiennego	ja rms	${\ Displaystyle I _ {\ operatorname {rms}} = {\ sqrt {{\ Frac {1} {T}} \ int _ {0} ^{T}\lewo[I\lewo(t\prawo)\prawo]^{2}\mathrm {d} t}}\,\!}$	A	[I]
Szczytowe napięcie AC	V0	${\ Displaystyle V_ {0} = V _ {\ operatorname {rms}} {\ sqrt {2}} \, \!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Średnia kwadratowa napięcia prądu przemiennego	V rms	${\ Displaystyle V _ {\ operatorname {rms}} = {\ sqrt {{\ Frac {1} {T}} \ int _ {0} ^{T}\lewo[V\lewo(t\prawo)\prawo]^{2}\mathrm {d} t}}\,\!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
AC emf, średnia kwadratowa	${\ Displaystyle {\ mathcal {E}} _ {\ operatorname {rms}}, {\ sqrt {\ langle {\ mathcal {E}} \ rangle}} \, \!}$	${\ Displaystyle {\ mathcal {E}} _ {\ operatorname {rms}} = {\ mathcal {E}} _ {\ operatorname {m}} / {\ sqrt {2} }\,\!}$	V = JC -1	[M] [L] 2 [T] −3 [I] −1
Średnia moc AC	${\ Displaystyle \ langle P \ rangle \, \!}$	${\ Displaystyle \ langle P \ rangle = {\ mathcal {E}} ja _ {\ operatorname {rms}} \ cos \ phi \, \!}$	W = J s -1	[M] [L] 2 [T] −3
Pojemnościowa stała czasowa	τ C	${\ Displaystyle \ tau _ {C} = RC \ \!}$	S	[T]
Indukcyjna stała czasowa	τ l	${\ Displaystyle \ tau _ {L} = L / R \, \!}$	S	[T]

Obwody magnetyczne

Główny artykuł: Obwody magnetyczne

Ilość (nazwy zwyczajowe)	(Wspólne) symbole	Definiowanie równania	Jednostki SI	Wymiar
Siła magnetomotoryczna , mmf	fa , ${\ Displaystyle {\ mathcal {F}}, {\ mathcal {M}}}$	${\ Displaystyle {\ mathcal {M}} = NI}$ N = liczba zwojów przewodnika	A	[I]

Elektromagnetyzm

Pola elektryczne

Ogólne równania klasyczne

Sytuacja fizyczna	równania
Gradient i pole potencjału elektrycznego	${\ Displaystyle \ mathbf {E} = - \ nabla V}$ ${\ Displaystyle \ Delta V = - \ int _ {r_ {1}} ^ {r_ {2}} \ mathbf {E} \ cdot d \ mathbf {r} \,\!}$
Opłata punktowa	${\ Displaystyle \ mathbf {E} = {\ Frac {q} {4 \ pi \ epsilon _ {0} \ lewo | \ mathbf {r} \ prawo | ^ {2}}} \ mathbf {\ kapelusz {R}} \,\!}$
W punkcie lokalnej tablicy ładunków punktowych	${\ Displaystyle \ mathbf {E} = \ suma \ mathbf {E} _ {i} = {\ Frac {1} {4 \ pi \ epsilon _ {0}}} \ suma _ {i} \frac {q_{i}}{\left|\mathbf {r} _{i}-\mathbf {r} \right|^{2}}}\mathbf {\hat {r}} _{i}\ ,\!}$
W punkcie z powodu kontinuum ładunków	${\ Displaystyle \ mathbf {E} = {\ Frac {1} {1} 4 \ pi \ epsilon _ {0}}} \ int _ {V} {\ Frac {\ mathbf {r} \ rho \ operatorname {d} V}{\left|\mathbf {r} \right|^{3}}}\,\!}$
Moment elektrostatyczny i energia potencjalna wywołane niejednorodnymi polami i momentami dipolowymi	${\ Displaystyle {\ boldsymbol {\ tau}} = \ int _ {V} \ operatorname {d} \ mathbf {p} \ razy \ mathbf {E}}$ ${\ Displaystyle U = \ int _ {V} \ operatorname {d} \ mathbf {p} \ cdot \ mathbf {E}}$

Pola i momenty magnetyczne

Zobacz też: Moment magnetyczny

Ogólne równania klasyczne

Sytuacja fizyczna	równania
Potencjał magnetyczny, potencjał wektorowy EM	${\ Displaystyle \ mathbf {B} = \ nabla \ razy \ mathbf {A}}$
Ze względu na moment magnetyczny	${\ Displaystyle \ mathbf {A} = {\ Frac {\ mu _ {0}} {4 \ pi}} {\ Frac {\ mathbf {m} \ razy \ mathbf {r}}} {\ lewo | \ mathbf {r} \right|^{3}}}}$ ${\ Displaystyle \ mathbf {B} ({\ mathbf {r}}) = \ nabla \times {\mathbf {A}}={\frac {\mu _{0}}{4\pi}}\left({\frac {3\mathbf {r} (\mathbf {m} \cdot \ mathbf {r} )}{\left|\mathbf {r} \right|^{5}}}-{\frac {\mathbf {m}}}{\left|\mathbf {r} \right|^{3 }}}\Prawidłowy)}$
Moment magnetyczny spowodowany rozkładem prądu	${\ Displaystyle \ mathbf {m} = {\ Frac {1} {2}} \ int _ {V} \ mathbf {r} \ razy \ mathbf {J} \ operatorname {d} V}$
Moment magnetostatyczny i energia potencjalna wywołane niejednorodnymi polami i momentami dipolowymi	${\ Displaystyle {\ boldsymbol {\ tau}} = \ int _ {V} \ operatorname {d} \ mathbf {m} \ razy \ mathbf {B}}$ ${\ Displaystyle U = \ int _ {V} \ operatorname {d} \ mathbf {m} \ cdot \ mathbf {B}}$

Obwody elektryczne i elektronika

Poniżej N = liczba przewodów lub elementów obwodu. Subscript net odnosi się do równoważnej i wypadkowej wartości właściwości.

Sytuacja fizyczna	Nomenklatura	Seria	Równoległy
Rezystory i przewodniki	R i = rezystancja rezystora lub przewodnika i G i = przewodnictwo rezystora lub przewodnika i	${\ Displaystyle R _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} R_ {i} \, \!}$ ${\ Displaystyle {1 \ ponad G _ {\ operatorname {netto}}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} {1 \ ponad G_ {$	${\ Displaystyle {1 \ ponad R _ {\ operatorname {netto}}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} {1 \ ponad R_ {i }}\,\!}$ ${\ Displaystyle G _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} G_ {i} \, \!}$
Ładunek, kondensatory, prądy	C i = pojemność kondensatora i q i = ładunek nośnika ładunku i	${\ Displaystyle q _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} q_ {i} \, \!}$ ${\ Displaystyle {1 \ ponad C _ {\ operatorname {netto}}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} {1 \ ponad C_ {$${\ Displaystyle I _ {\ operatorname {netto}} = I_ {i} \, \!}$	${\ Displaystyle q _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} q_ {i} \, \!}$ ${\ Displaystyle C _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} C_ {i} \, \!$${\ Displaystyle I _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} I_ {i} \, \!}$
Cewki indukcyjne	L i = indukcyjność własna cewki indukcyjnej i L ij = element indukcyjności własnej ij macierzy L M ij = indukcyjność wzajemna między cewkami indukcyjnymi i oraz j	${\ Displaystyle L _ {\ operatorname {netto}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} L_ {i} \, \!}$	${\ Displaystyle {1 \ ponad L _ {\ operatorname {netto}}} = \ suma _ {i = 1} ^ {N} {1 \ ponad L_ {i }}\,\!}$ ${\ Displaystyle V_ {i} = \ suma _ {j = 1} ^ {N} L_ {ij} {\ Frac {\ operatorname {d} I_ {j}}{\mathrm {d} t}}\,\!}$

Równania obwodów szeregowych

Okrążenie	Równania obwodu prądu stałego	Równania obwodu prądu przemiennego
Obwody RC	Równanie obwodu ${\ Displaystyle R {\ Frac {\ operatorname {d} q} {\ operatorname {d} t}} + {\ Frac {q} {C}} = {\ mathcal { MI}}\,\!}$ Ładunek kondensatora $\ Displaystyle q = C {\ mathcal {E}} \ lewo (1-e ^ {- t / RC} \ prawej) \, \!}$ Rozładowanie kondensatora ${\ Displaystyle q = C {\ mathcal {E}} e ^ {-t / RC} \, \!$
Obwody RL	Równanie obwodu ${\ Displaystyle L {\ Frac {\ operatorname {d} ja} {\ operatorname {d} t}} + RI = {\ mathcal {E}} \, \!}$ wzrost prądu cewki ja ${\ Displaystyle I = {\ Frac {\ mathcal {E}} {R}} \ lewo (1-e ^ {- Rt / L}$ Spadek prądu cewki $\ Displaystyle I = {\ Frac {\ mathcal {E}} {R}} e ^ {- t / \ tau _ { L}}=I_{0}e^{-Rt/L}\,\!}$
Obwody LC	Równanie obwodu ${\ Displaystyle L {\ Frac {\ operatorname {d} ^ {2} q} {\ operatorname {d} t ^ {2}}} + q/C = {\mathcal {E}}\,\!}$	Równanie obwodu ${\ Displaystyle L {\ Frac {\ operatorname {d} ^ {2} q} {\ operatorname {d} t ^ {2 }}}+q/C={\mathcal {E}}\sin \left(\omega _{0}t+\phi \right)\,\!}$ $res}} = 1 / {\ sqrt {LC}} \, \!}$ mi Ładunek obwodu ${\ Displaystyle q = q_ {0} \ cos (\ omega t + \ phi) \, \!}$ prąd obwodu ${\ Displaystyle I = - \ omega q_ {0} \ sin (\ omega t + \ phi) \, \!}$ elektryczna energia potencjalna obwodu ${\ Displaystyle U_ {E} = q ^ {2} / 2C = Q ^ {2} \ cos ^{2}(\omega t+\phi )/2C\,\!}$ Energia potencjalna obwodu magnetycznego ${\ Displaystyle U_ {B} = Q ^ {2} \ sin ^ {2} (\ omega t + \ phi) / 2C \ ,\!}$
Obwody RLC	Równanie obwodu ${\ Displaystyle L {\ Frac {\ operatorname {d} ^ {2} q} {\ operatorname {d} t ^ {2}}} +R{\frac {\mathrm {d} q}{\mathrm {d} t}}+{\frac {q}{C}}={\mathcal {E}}\,\!}$	Równanie obwodu ${\ Displaystyle L {\ Frac {\ operatorname {d} ^ {2} q} {\ operatorname {d } t^{2}}}+R{\frac {\mathrm {d} q}{\mathrm {d} t}}+{\frac {q}{C}}={\mathcal {E}}\ sin \left(\omega _{0}t+\phi \right)\,\!}$ Ładunek obwodu ${\ Displaystyle q = q_ {0} eT ^ {-Rt / 2L} \ cos (\ omega 't + \ fi) \, \ !}$

Zobacz też

• Definiowanie równania (chemia fizyczna)
• Równania Fresnela
• Lista równań w mechanice klasycznej
• Lista równań w mechanice płynów
• Lista równań w grawitacji
• Lista równań w fizyce jądrowej i cząstek elementarnych
• Lista równań w mechanice kwantowej
• Lista równań w teorii fal
• Lista równań fotoniki
• Lista równań relatywistycznych
• Jednostki elektromagnetyzmu SI
• Tabela równań termodynamicznych

Źródła

•   premiera Whelana; MJ Hodgeson (1978). Podstawowe zasady fizyki (wyd. 2). Johna Murraya. ISBN 0-7195-3382-1 .
•   G. Woan (2010). Cambridge Handbook of Physics Formuły . Wydawnictwo Uniwersytetu Cambridge. ISBN 978-0-521-57507-2 .
•   A. Halperna (1988). 3000 rozwiązanych problemów z fizyki, seria Schauma . Mc Graw Hill. ISBN 978-0-07-025734-4 .
•   RG Lerner ; GL Trigg (2005). Encyklopedia fizyki (wyd. 2). Wydawcy VHC, Hans Warlimont, Springer. s. 12–13. ISBN 978-0-07-025734-4 .
•   CB Parkera (1994). McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (wyd. 2). Wzgórze McGrawa. ISBN 0-07-051400-3 .
•   PA Tipler; G. Mosca (2008). Fizyka dla naukowców i inżynierów: z nowoczesną fizyką (wyd. 6). WH Freeman and Co. ISBN 978-1-4292-0265-7 .
•   LN Ręka; JD Finch (2008). Mechanika analityczna . Wydawnictwo Uniwersytetu Cambridge. ISBN 978-0-521-57572-0 .
•   TB Arkill; CJ Millara (1974). Mechanika, wibracje i fale . Johna Murraya. ISBN 0-7195-2882-8 .
•   Ból HJ (1983). Fizyka wibracji i fal (wyd. 3). John Wiley & Synowie. ISBN 0-471-90182-2 .
•   JR Forshaw; AG Smith (2009). Dynamika i teoria względności . Wileya. ISBN 978-0-470-01460-8 .
•   GAG Bennet (1974). Elektryczność i współczesna fizyka (wyd. 2). Edwarda Arnolda (Wielka Brytania). ISBN 0-7131-2459-8 .
•   Grant IS; WR Phillips; Fizyka Manchesteru (2008). Elektromagnetyzm (wyd. 2). John Wiley & Synowie. ISBN 978-0-471-92712-9 .
•   DJ Griffiths (2007). Wprowadzenie do elektrodynamiki (wyd. 3). Pearson Education, Dorling Kindersley. ISBN 978-81-7758-293-2 .

Dalsza lektura

•   LH Greenberg (1978). Fizyka z nowoczesnymi zastosowaniami . Holt-Saunders International WB Saunders and Co. ISBN 0-7216-4247-0 .
•   JB Marion; WF Hornjak (1984). Zasady fizyki . Holt-Saunders International Saunders College. ISBN 4-8337-0195-2 .
•   A. Beisera (1987). Koncepcje fizyki współczesnej (wyd. 4). McGraw-Hill (międzynarodowy). ISBN 0-07-100144-1 .
•   HD Młody; RA Freedman (2008). Fizyka uniwersytecka - z fizyką współczesną (wyd. 12). Addison-Wesley (Pearson International). ISBN 978-0-321-50130-1 .