Grawitacja kwantowa

Grawitacja kwantowa ( QG ) to dziedzina fizyki teoretycznej , która stara się opisać grawitację zgodnie z zasadami mechaniki kwantowej . Zajmuje się środowiskami, w których nie grawitacyjnych ani kwantowych, na przykład w pobliżu czarnych dziur lub podobnych zwartych obiektów astrofizycznych, takich jak gwiazdy neutronowe .

Trzy z czterech podstawowych sił fizyki opisane są w ramach mechaniki kwantowej i kwantowej teorii pola . Obecne rozumienie czwartej siły, grawitacji , opiera się na ogólnej teorii względności Alberta Einsteina , która została sformułowana w zupełnie innych ramach fizyki klasycznej . Jednakże opis ten jest niekompletny: opis pola grawitacyjnego czarnej dziury w ogólnej teorii względności prowadzi do wielkości fizycznych, takich jak krzywizny czasoprzestrzeni i rozchodzą się w centrum czarnej dziury.

Sygnalizuje to załamanie ogólnej teorii względności i potrzebę stworzenia teorii wykraczającej poza ogólną teorię względności w sferę kwantową. Oczekuje się, że w odległościach bardzo bliskich centrum czarnej dziury (bliższej długości Plancka ) kwantowe fluktuacje czasoprzestrzeni będą odgrywać ważną rolę. Aby opisać te efekty kwantowe, potrzebna jest teoria grawitacji kwantowej. Taka teoria powinna pozwolić na rozszerzenie opisu bliżej środka, a nawet pozwolić na zrozumienie fizyki jądra czarnej dziury. Na bardziej formalnych podstawach można argumentować, że systemu klasycznego nie można w sposób spójny połączyć z systemem kwantowym.

Dziedzina grawitacji kwantowej aktywnie się rozwija, a teoretycy badają różne podejścia do problemu grawitacji kwantowej, z których najpopularniejsze to M-teoria i pętlowa grawitacja kwantowa . Wszystkie te podejścia mają na celu opisanie kwantowego zachowania pola grawitacyjnego . Nie musi to koniecznie obejmować ujednolicenia wszystkich podstawowych interakcji w jedną strukturę matematyczną. Jednakże istnieje wiele podejść do grawitacji kwantowej, takich jak teoria strun , spróbuj opracować ramy opisujące wszystkie podstawowe siły. Taką teorię często nazywa się teorią wszystkiego . Inne, takie jak pętlowa grawitacja kwantowa, nie podejmują takich prób; zamiast tego starają się skwantować pole grawitacyjne, gdy jest ono oddzielone od innych sił.

Jedną z trudności w sformułowaniu teorii grawitacji kwantowej jest to, że uważa się, że bezpośrednia obserwacja efektów grawitacji kwantowej pojawia się tylko w skalach długości bliskich skali Plancka , około 10–35 ^metrów , czyli w skali znacznie mniejszej, a zatem dostępnej tylko przy znacznie wyższych energiach niż te obecnie dostępne w akceleratorach cząstek o wysokiej energii . Dlatego fizykom brakuje danych eksperymentalnych, które pozwalałyby na rozróżnienie zaproponowanych konkurencyjnych teorii.

Jako narzędzie testowania teorii grawitacji kwantowej zaproponowano podejścia oparte na eksperymentach myślowych . W dziedzinie grawitacji kwantowej istnieje kilka otwartych kwestii – np. nie wiadomo, w jaki sposób spin cząstek elementarnych jest źródłem grawitacji, a eksperymenty myślowe mogłyby zapewnić drogę do zbadania możliwych rozwiązań tych kwestii, nawet w przypadku braku eksperymentów laboratoryjnych lub fizycznych obserwacje.

Na początku XXI wieku pojawiły się nowe projekty i technologie eksperymentów, które sugerują, że pośrednie podejście do testowania grawitacji kwantowej może być wykonalne w ciągu najbliższych kilku dekad. Ta dziedzina badań nazywa się fenomenologiczną grawitacją kwantową .

Przegląd

Nierozwiązany problem z fizyki :

Jak można połączyć teorię mechaniki kwantowej z teorią ogólnej teorii względności / siły grawitacyjnej i zachować jej poprawność w mikroskopijnych skalach długości? Jakie sprawdzalne przewidywania formułuje dowolna teoria grawitacji kwantowej?

(więcej nierozwiązanych problemów z fizyki)

Schemat przedstawiający miejsce grawitacji kwantowej w hierarchii teorii fizycznych

Duża część trudności w połączeniu tych teorii we wszystkich skalach energetycznych wynika z różnych założeń, jakie te teorie przyjmują na temat działania wszechświata. Ogólna teoria względności modeluje grawitację jako krzywiznę czasoprzestrzeni : zgodnie z hasłem Johna Archibalda Wheelera : „Czasoprzestrzeń mówi materii, jak się poruszać; materia mówi czasoprzestrzeni, jak się zakrzywiać”. Z drugiej strony, kwantowa teoria pola jest zwykle formułowana w płaskiej czasoprzestrzeni stosowanej w szczególnej teorii względności . Żadna teoria nie okazała się dotychczas skuteczna w opisaniu ogólnej sytuacji, w której dynamika materii modelowana za pomocą mechaniki kwantowej wpływa na krzywiznę czasoprzestrzeni. Jeśli spróbujemy potraktować grawitację jako po prostu kolejne pole kwantowe, otrzymanej teorii nie będzie można renormalizować . Nawet w prostszym przypadku, gdy krzywizna czasoprzestrzeni jest ustalona a priori, opracowanie kwantowej teorii pola staje się większym wyzwaniem matematycznym, a wiele pomysłów stosowanych przez fizyków w kwantowej teorii pola w płaskiej czasoprzestrzeni nie ma już zastosowania.

Powszechnie oczekuje się, że teoria grawitacji kwantowej pozwoli nam zrozumieć problemy bardzo wysokich energii i bardzo małych wymiarów przestrzeni, takie jak zachowanie czarnych dziur i pochodzenie wszechświata .

Mechanika kwantowa i ogólna teoria względności

Sonda grawitacyjna B (GP-B) zmierzyła krzywiznę czasoprzestrzeni w pobliżu Ziemi, aby przetestować powiązane modele w zastosowaniu ogólnej teorii względności Einsteina.

Grawiton

Obserwacja, że wszystkie siły podstawowe z wyjątkiem grawitacji mają jedną lub więcej znanych cząstek przekaźnikowych, prowadzi badaczy do przekonania, że dla grawitacji musi istnieć co najmniej jedna. Ta hipotetyczna cząstka znana jest jako grawiton . Cząstki te działają jak cząstka siły podobna do fotonu oddziaływania elektromagnetycznego. Przy łagodnych założeniach struktura ogólnej teorii względności wymaga od nich przestrzegania mechaniki kwantowej opisu oddziałujących teoretycznych cząstek bezmasowych o spinie 2. Wiele koncepcji jednolitej teorii fizyki przyjętych od lat 70. XX wieku zakłada istnienie grawitonu i w pewnym stopniu od niego zależy. Weinberga – Wittena nakłada pewne ograniczenia na teorie, w których grawiton jest cząstką złożoną . Chociaż grawitony stanowią ważny teoretyczny krok w kwantowo-mechanicznym opisie grawitacji, powszechnie uważa się, że są niewykrywalne, ponieważ oddziałują zbyt słabo.

Nierenormalizowalność grawitacji

Ogólna teoria względności, podobnie jak elektromagnetyzm , jest klasyczną teorią pola . Można by się spodziewać, że podobnie jak w przypadku elektromagnetyzmu, siła grawitacyjna również powinna mieć odpowiednią kwantową teorię pola .

Jednakże grawitacja jest perturbacją nierenormalizowalna . Aby kwantowa teoria pola mogła być dobrze zdefiniowana zgodnie z tym rozumieniem tematu, musi być asymptotycznie swobodna lub asymptotycznie bezpieczna . Teoria musi charakteryzować się wyborem skończenie wielu parametrów, które w zasadzie można ustalić eksperymentalnie. Na przykład w elektrodynamice kwantowej parametrami tymi są ładunek i masa elektronu mierzone w określonej skali energii.

teorii zaburzeń istnieje nieskończenie wiele niezależnych parametrów (współczynników przeciwtermicznych) potrzebnych do zdefiniowania teorii. Przy danym wyborze tych parametrów teoria mogłaby mieć sens, ale ponieważ niemożliwe jest przeprowadzenie nieskończonych eksperymentów w celu ustalenia wartości każdego parametru, argumentowano, że w teorii zaburzeń nie ma znaczącego fizycznego teoria. Przy niskich energiach logika grupy renormalizacyjnej mówi nam, że pomimo nieznanych wyborów tych nieskończenie wielu parametrów, grawitacja kwantowa zostanie zredukowana do zwykłej ogólnej teorii względności Einsteina. Z drugiej strony, gdybyśmy mogli zbadać bardzo wysokie energie, w których przeważają efekty kwantowe, wówczas każdy z nieskończenie wielu nieznanych parametrów zacząłby mieć znaczenie i nie moglibyśmy w ogóle dokonywać żadnych prognoz.

Można sobie wyobrazić, że w prawidłowej teorii grawitacji kwantowej nieskończenie wiele nieznanych parametrów sprowadzi się do skończonej liczby, którą można następnie zmierzyć. Jedną z możliwości jest to, że teoria normalnych zaburzeń nie jest wiarygodnym przewodnikiem dotyczącym możliwości renormalizowania tej teorii i że naprawdę istnieje stały punkt grawitacji UV . Ponieważ jest to kwestia nieperturbacyjnej kwantowej teorii pola, znalezienie wiarygodnej odpowiedzi jest trudne, co jest realizowane w asymptotycznym programie bezpieczeństwa . Inną możliwością są nowe, nieodkryte zasady symetrii, które ograniczają parametry i redukują je do skończonego zbioru. Tą drogą podąża teoria strun , gdzie wszystkie wzbudzenia struny zasadniczo objawiają się jako nowe symetrie. ^{[ potrzebne lepsze źródło ]}

Grawitacja kwantowa jako efektywna teoria pola

W efektywnej teorii pola wszystkie z wyjątkiem kilku pierwszych z nieskończonego zestawu parametrów w teorii nierenormalizowalnej są tłumione przez ogromne skale energetyczne i dlatego można je pominąć przy obliczaniu efektów niskoenergetycznych. Zatem przynajmniej w reżimie niskoenergetycznym model jest predykcyjną kwantową teorią pola. Co więcej, wielu teoretyków twierdzi, że Model Standardowy sam w sobie powinien być uważany za efektywną teorię pola, w której interakcje „nierenormalizowalne” są tłumione przez duże skale energetyczne i których skutków w konsekwencji nie zaobserwowano eksperymentalnie. Prace zapoczątkowane przez Barwińskiego i Wiłkowiskiego sugerują jako punkt wyjścia do krzywizny drugiego rzędu następujące działanie, składające się z terminów lokalnych i nielokalnych:

{\ Displaystyle \ Gamma = \ int d ^ {4} x \, {\ sqrt {-g}} \, {\ bigg (} {\ Frac {R} {16 \ pi G}} + c_ {1} ( \mu )R^{2}+c_{2}(\mu )R_{\mu \nu }R^{\mu \nu }+c_{3}(\mu )R_{\mu \nu \rho \ sigma }R^{\mu \nu \rho \sigma }{\bigg )}-\int d^{4}x{\sqrt {-g}}{\bigg [}\alpha R\ln \left({ \frac {\Box }{\mu ^{2}}}\right)R+\beta R_{\mu \nu }\ln \left({\frac {\Box }{\mu ^{2}}}\ prawo)R^{\mu \nu }+\gamma R_{\mu \nu \rho \sigma }\ln \left({\frac {\Box }{\mu ^{2}}}\right)R^ {\mu \nu \rho \sigma }{\bigg ]},}

gdzie $jest$ energii. $one$ wartości współczynników od charakteru ultrafioletowej teorii . ${\ Displaystyle \ ln \ lewo (\ Box / \ mu ^ {2} \ prawo)}$ jest operatorem z reprezentacją całkową

{\ Displaystyle \ ln \ lewo ({\ Frac {\ Box} {\ mu ^ {2}}} \ prawo) = \ int _ {0} ^ {+ \ infty} ds \, \ lewo ({\ Frac { 1}{\mu ^{2}+s}}-{\frac {1}{\Box +s}}\right).}

Traktując ogólną teorię względności jako skuteczną teorię pola , można faktycznie dokonać uzasadnionych przewidywań dotyczących grawitacji kwantowej, przynajmniej w przypadku zjawisk niskoenergetycznych. Przykładem jest dobrze znane obliczenie niewielkiej poprawki kwantowo-mechanicznej pierwszego rzędu do klasycznego potencjału grawitacyjnego Newtona pomiędzy dwiema masami. Co więcej, można obliczyć poprawki grawitacyjne kwantowe do klasycznych właściwości termodynamicznych czarnych dziur, a przede wszystkim do entropii. Calmet i Kuipers dostarczyli rygorystyczne wyprowadzenie poprawek grawitacji kwantowej do entropii czarnych dziur Schwarzschilda. Campos Delgado przeprowadził następnie uogólnienie dotyczące czarnych dziur naładowanych (Reissnera – Nordströma).

Zależność tła czasoprzestrzeni

Podstawową lekcją ogólnej teorii względności jest to, że nie ma ustalonego tła czasoprzestrzennego, jak stwierdzono w mechanice Newtona i szczególnej teorii względności ; geometria czasoprzestrzeni jest dynamiczna. Chociaż w zasadzie jest to proste do zrozumienia, jest to skomplikowana koncepcja dotycząca ogólnej teorii względności, a jej konsekwencje są głębokie i nie w pełni zbadane, nawet na poziomie klasycznym. Do pewnego stopnia ogólną teorię względności można postrzegać jako teorię relacyjną , w której jedyną fizycznie istotną informacją jest związek między różnymi zdarzeniami w czasoprzestrzeni.

Z drugiej strony mechanika kwantowa od samego początku opierała się na stałej (niedynamicznej) strukturze tła. W przypadku mechaniki kwantowej jest to czas dany, a nie dynamiczny, tak jak w klasycznej mechanice Newtona. W relatywistycznej kwantowej teorii pola, podobnie jak w klasycznej teorii pola, czasoprzestrzeń Minkowskiego stanowi stałe tło teorii.

Teoria strun

Interakcja w świecie subatomowym: linie świata cząstek punktowych w Modelu Standardowym lub arkusz świata omiatany przez zamknięte struny w teorii strun

Teorię strun można postrzegać jako uogólnienie kwantowej teorii pola , w której zamiast cząstek punktowych obiekty przypominające struny rozprzestrzeniają się w ustalonym tle czasoprzestrzeni, chociaż interakcje między zamkniętymi strunami w sposób dynamiczny powodują powstanie czasoprzestrzeni . Chociaż teoria strun wywodzi się z badań nad uwięzieniem kwarków , a nie grawitacją kwantową, wkrótce odkryto, że widmo strun zawiera grawiton , oraz że „kondensacja” pewnych trybów wibracji strun jest równoznaczna z modyfikacją pierwotnego tła. W tym sensie teoria zaburzeń strun wykazuje dokładnie te cechy, których można oczekiwać od teorii zaburzeń , która może wykazywać silną zależność od asymptotyki (jak widać na przykład w korespondencji AdS/CFT ), co jest słabą formą zależności od tła .

Teorie niezależne od tła

Pętlowa grawitacja kwantowa jest owocem wysiłków mających na celu sformułowanie niezależnej od tła teorii kwantowej.

Topologiczna kwantowa teoria pola dostarczyła przykład teorii kwantowej niezależnej od tła, ale bez lokalnych stopni swobody i tylko o skończenie wiele stopni swobody na całym świecie. Nie jest to wystarczające do opisania grawitacji w wymiarach 3+1, która zgodnie z ogólną teorią względności ma lokalne stopnie swobody. Jednakże w wymiarach 2+1 grawitacja jest topologiczną teorią pola i została z sukcesem skwantowana na kilka różnych sposobów, włączając w to sieci spinowe . ^{[ potrzebne źródło ]}

Półklasyczna grawitacja kwantowa

Kwantowa teoria pola na zakrzywionych (innych niż Minkowski) tłach, choć nie jest pełną kwantową teorią grawitacji, dała wiele obiecujących wczesnych wyników. W sposób analogiczny do rozwoju elektrodynamiki kwantowej na początku XX wieku (kiedy fizycy rozważali mechanikę kwantową w klasycznych polach elektromagnetycznych), rozważanie kwantowej teorii pola na zakrzywionym tle doprowadziło do przewidywań takich jak promieniowanie czarnej dziury.

Zjawiska takie jak efekt Unruha , w którym cząstki występują w określonych układach przyspieszających, a nie w stacjonarnych, nie sprawiają trudności, gdy rozważamy je na zakrzywionym tle (efekt Unruha występuje nawet na płaskich tłach Minkowskiego). Stan próżni to stan o najmniejszej energii (i może zawierać cząstki lub nie).

Problem czasu

Konceptualna trudność w łączeniu mechaniki kwantowej z ogólną teorią względności wynika z kontrastującej roli czasu w tych dwóch ramach. W teoriach kwantowych czas stanowi niezależne tło, poprzez które ewoluują stany, a operator Hamiltona działa jako generator nieskończenie małych przemieszczeń stanów kwantowych w czasie. Natomiast ogólna teoria względności traktuje czas jako zmienną dynamiczną , która jest bezpośrednio powiązana z materią, a ponadto wymaga zniknięcia ograniczenia Hamiltona. Ponieważ tę zmienność czasu zaobserwowano makroskopowo , eliminuje to jakąkolwiek możliwość stosowania ustalonego pojęcia czasu, podobnego do koncepcji czasu w teorii kwantowej, na poziomie makroskopowym.

Teorie kandydackie

Istnieje wiele proponowanych teorii grawitacji kwantowej. Obecnie nadal nie istnieje kompletna i spójna kwantowa teoria grawitacji, a kandydaci na modele nadal muszą pokonać główne problemy formalne i koncepcyjne. Stoją także przed powszechnym problemem polegającym na tym, że jak dotąd nie ma możliwości poddania przewidywań dotyczących grawitacji kwantowej testom eksperymentalnym, choć istnieje nadzieja, że to się zmieni w miarę udostępniania przyszłych danych z obserwacji kosmologicznych i eksperymentów z zakresu fizyki cząstek elementarnych.

Teoria strun

Rzut rozmaitości Calabiego – Yau , jeden ze sposobów zagęszczania dodatkowych wymiarów zakładanych przez teorię strun

Główną ideą teorii strun jest zastąpienie klasycznej koncepcji cząstki punktowej w kwantowej teorii pola kwantową teorią jednowymiarowych obiektów rozciągniętych: teorią strun . Przy energiach osiąganych w bieżących eksperymentach struny te są nie do odróżnienia od cząstek punktowych, ale co najważniejsze, różne tryby oscylacji jednej i tego samego rodzaju struny podstawowej pojawiają się jako cząstki o różnych ładunkach ( elektrycznych i innych) . W ten sposób teoria strun może stanowić ujednolicony opis wszystkich cząstek i oddziaływań. Teoria jest skuteczna w tym sensie, że jeden mod zawsze będzie odpowiadał grawitonowi , cząstce -przekaźnikowi grawitacji; jednakże ceną tego sukcesu są niezwykłe cechy, takie jak sześć dodatkowych wymiarów przestrzeni oprócz zwykłych trzech wymiarów przestrzeni i jednego wymiaru czasu.

Podczas tak zwanej drugiej rewolucji superstrun przypuszczano, że zarówno teoria strun, jak i ujednolicenie ogólnej teorii względności i supersymetrii znane jako supergrawitacja tworzą część hipotetycznego jedenastowymiarowego modelu znanego jako M-teoria , który stanowiłby jednoznacznie zdefiniowaną i spójną teorię teoria grawitacji kwantowej. Jednak w obecnym rozumieniu teoria strun dopuszcza bardzo dużą liczbę (według niektórych szacunków 10 ⁵⁰⁰ ) spójnej próżni, obejmującej tak zwany „ krajobraz strun ” „. Sortowanie w tej dużej rodzinie rozwiązań pozostaje poważnym wyzwaniem.

Pętla grawitacji kwantowej

Prosta sieć spinowa typu stosowanego w pętlowej grawitacji kwantowej

Pętlowa grawitacja kwantowa poważnie uwzględnia pogląd ogólnej teorii względności, że czasoprzestrzeń jest polem dynamicznym, a zatem jest obiektem kwantowym. Jej druga koncepcja polega na tym, że dyskretność kwantowa, która determinuje zachowanie cząstek podobne do innych teorii pola (na przykład fotonów pola elektromagnetycznego), wpływa również na strukturę przestrzeni.

Głównym wynikiem pętlowej grawitacji kwantowej jest wyprowadzenie ziarnistej struktury przestrzeni na długości Plancka. Wynika to z następujących rozważań: W przypadku elektromagnetyzmu operator kwantowy reprezentujący energię każdej częstotliwości pola ma widmo dyskretne. W ten sposób energia każdej częstotliwości jest kwantowana, a kwantami są fotony. W przypadku grawitacji operatory reprezentujące obszar i objętość każdej powierzchni lub obszaru przestrzeni również mają dyskretne widma. Zatem pole i objętość dowolnej części przestrzeni są również kwantowane, gdzie kwanty są elementarnymi kwantami przestrzeni. Wynika z tego, że czasoprzestrzeń ma elementarną kwantową strukturę ziarnistą w skali Plancka, która odcina ultrafioletowe nieskończoności kwantowej teorii pola.

Stan kwantowy czasoprzestrzeni opisywany jest w teorii za pomocą struktury matematycznej zwanej sieciami spinowymi . Sieci spinowe zostały początkowo wprowadzone przez Rogera Penrose'a w formie abstrakcyjnej, a później Carlo Rovelli i Lee Smolin wykazali , że w naturalny sposób wywodzą się z nieperturbacyjnej kwantyzacji ogólnej teorii względności. Sieci spinowe nie reprezentują stanów kwantowych pola w czasoprzestrzeni: reprezentują bezpośrednio stany kwantowe czasoprzestrzeni.

Teoria opiera się na przeformułowaniu ogólnej teorii względności, znanej jako zmienne Ashtekara , które reprezentują geometryczną grawitację za pomocą matematycznych odpowiedników pól elektrycznych i magnetycznych . W teorii kwantowej przestrzeń jest reprezentowana przez strukturę sieci zwaną siecią spinową , ewoluującą w czasie w dyskretnych krokach.

Dynamika teorii jest dziś konstruowana w kilku wersjach. Jedna wersja zaczyna się od kanonicznej kwantyzacji ogólnej teorii względności. Analogiem równania Schrödingera jest równanie Wheelera – DeWitta , które można zdefiniować w ramach teorii. W teorii kowariantnej, zwanej pianką spinową , dynamikę kwantową uzyskuje się poprzez sumę dyskretnych wersji czasoprzestrzeni, zwanych piankami spinowymi. Reprezentują one historie sieci spinowych.

Inne teorie

Istnieje wiele innych podejść do grawitacji kwantowej. Teorie różnią się w zależności od tego, które cechy ogólnej teorii względności i teorii kwantowej zostaną przyjęte w niezmienionej postaci, a które zmodyfikowane. Przykłady obejmują:

Testy eksperymentalne

Jak podkreślono powyżej, kwantowe efekty grawitacyjne są niezwykle słabe i dlatego trudne do przetestowania. Z tego powodu możliwość eksperymentalnego testowania grawitacji kwantowej nie cieszyła się większym zainteresowaniem przed końcem lat 90. Jednak w ciągu ostatniej dekady fizycy zdali sobie sprawę, że dowody na kwantowe efekty grawitacyjne mogą pomóc w rozwoju teorii. Ponieważ rozwój teoretyczny jest powolny, fenomenologicznej grawitacji kwantowej , która bada możliwość przeprowadzenia testów eksperymentalnych.

Do najpowszechniej poszukiwanych możliwości fenomenologii grawitacji kwantowej zalicza się splątanie za pośrednictwem grawitacji, naruszenie niezmienności Lorentza , ślady kwantowych efektów grawitacyjnych w kosmicznym mikrofalowym tle (w szczególności jego polaryzacja) oraz dekoherencja wywołana fluktuacjami pianki czasoprzestrzennej .

INTEGRAL należący do ESA zmierzył polaryzację fotonów o różnych długościach fal i był w stanie wyznaczyć granicę ziarnistości przestrzeni mniejszą niż 10–48 ^m , czyli 13 rzędów wielkości poniżej skali Plancka.

Eksperyment BICEP2 wykrył coś, co początkowo uważano za pierwotną polaryzację w trybie B, spowodowaną falami grawitacyjnymi we wczesnym Wszechświecie. Gdyby sygnał rzeczywiście miał pierwotne pochodzenie, mógłby wskazywać na kwantowe efekty grawitacyjne, ale wkrótce okazało się, że polaryzacja była wynikiem pyłu międzygwiazdowego .

Zobacz też

Notatki

Dalsza lektura

Ahluwalia, DV (2002). „Interfejs sfer grawitacyjnych i kwantowych”. Współczesne litery fizyki A. 17 (15–17): 1135–1145. arXiv : gr-qc/0205121 . Kod Biblioteki : 2002MPLA...17.1135A . doi : 10.1142/S021773230200765X . S2CID 119358167 .
Ashtekar, Abhay (2005). „Kręta droga do grawitacji kwantowej” (PDF) . Dziedzictwo Alberta Einsteina . Aktualna nauka . Tom. 89. s. 2064–2074. Kod Biblioteki : 2007laec.book...69A . CiteSeerX 10.1.1.616.8952 . doi : 10.1142/9789812772718_0005 . ISBN 978-981-270-049-0 .
Carlip, Steven (2001). „Grawitacja kwantowa: raport z postępu”. Sprawozdania z postępu w fizyce . 64 (8): 885–942. arXiv : gr-qc/0108040 . Kod Bib : 2001RPPh...64..885C . doi : 10.1088/0034-4885/64/8/301 . S2CID 118923209 .
Herberta W. Hambera (2009). Hamber, Herbert W (red.). Grawitacja kwantowa . Springerowa natura. doi : 10.1007/978-3-540-85293-3 . hdl : 11858/00-001M-0000-0013-471D-A . ISBN 978-3-540-85292-6 .
Kiefer, Mikołaj (2007). Grawitacja kwantowa . Wydawnictwo Uniwersytetu Oksfordzkiego. ISBN 978-0-19-921252-1 .
Kiefer, Mikołaj (2005). „Grawitacja kwantowa: ogólne wprowadzenie i najnowsze osiągnięcia”. Annalen der Physik . 15 (1): 129–148. arXiv : gr-qc/0508120 . Kod Bib : 2006AnP...518..129K . doi : 10.1002/andp.200510175 . S2CID 12984346 .
Lämmerzahl, Claus, wyd. (2003). Grawitacja kwantowa: od teorii do poszukiwań eksperymentalnych . Notatki z wykładów z fizyki . Skoczek. ISBN 978-3-540-40810-9 .
Rovelli, Carlo (2004). Grawitacja kwantowa . Wydawnictwo Uniwersytetu Cambridge. ISBN 978-0-521-83733-0 .

Linki zewnętrzne

„Era Plancka” i „Czas Plancka” (do 10–43 ^sekund po narodzinach Wszechświata ) ( Uniwersytet w Oregonie ) .
„Quantum Gravity” , dyskusja w BBC Radio 4 z Johnem Gribbinem, Lee Smolinem i Janną Levin ( In Our Time , 22 lutego 2001)

Mechanika kwantowa
Tło	Wstęp Kalendarium historii Mechanika klasyczna Stara teoria kwantowa Słowniczek
Podstawy	Urodzona zasada Notacja biustonosza Komplementarność Macierz gęstości Poziom energii Stan podstawowy Stan podniecenia Zdegenerowane poziomy Energia punktu zerowego Splątanie Hamiltonian Ingerencja Dekoherencja Pomiar Nielokalność Stan kwantowy Nałożenie Tunelowanie Teoria rozpraszania Symetria w mechanice kwantowej Niepewność Funkcja falowa Zawalić się Dualizm falowo-cząsteczkowy
Formuły	Formuły Heisenberga Interakcja Mechanika matrycy Schrödingera Sformułowanie całkowe po drodze Przestrzeń fazowa
Równania	Diraca Kleina – Gordona Pauli Rydberga Schrödingera
Interpretacje	Bayesowski Spójne historie Kopenhaga de Broglie-Bohma Ensemble Ukryta zmienna Local Wiele światów Obiektywny upadek Logika kwantowa Relacyjny Transakcyjne von Neumanna-Wignera
Eksperymenty	Nierówność Bella Davissona-Germera Gumka kwantowa z opóźnionym wyborem Podwójne rozcięcie Francka – Hertza Interferometr Macha-Zehndera Elitzur–Vaidman Popper Gumka kwantowa Sterna-Gerlacha Opóźniony wybór Wheelera
Nauka	Biologia kwantowa Chemia kwantowa Kwantowy chaos Kosmologia kwantowa Kwantowy rachunek różniczkowy Dynamika kwantowa Geometria kwantowa Problem pomiaru kwantowego Kwantowy rachunek stochastyczny Czasoprzestrzeń kwantowa
Technologia	Algorytmy kwantowe Wzmacniacz kwantowy Autobus kwantowy Kwantowe automaty komórkowe Kwantowe automaty skończone Kanał kwantowy Obwód kwantowy Teoria złożoności kwantowej Kalendarium obliczeń kwantowych Kryptografia kwantowa Elektronika kwantowa Kwantowa korekcja błędów Obrazowanie kwantowe Kwantowe przetwarzanie obrazu Informacje kwantowe Kwantowa dystrybucja klucza Logika kwantowa Kwantowe bramki logiczne Maszyna kwantowa Kwantowe uczenie maszynowe Metamateriał kwantowy Metrologia kwantowa Sieć kwantowa Kwantowa sieć neuronowa Optyka kwantowa Programowanie kwantowe Wykrywanie kwantowe Symulator kwantowy Teleportacja kwantowa
Rozszerzenia	Efekt Kazimierza Kwantowa mechanika statystyczna Kwantowa teoria pola Historia Grawitacja kwantowa Relatywistyczna mechanika kwantowa
Powiązany	Kot Schrödingera w kulturze popularnej Paradoks EPR Kwantowy mistycyzm
Kategoria Portal fizyczny Lud